ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Постановка задачи из "Современная электрохимия. Фотоэммисионные явления " Существующие методы теоретического описания фотоэлектронной эмиссии развивались, в основном, для случая эмиссии в вакуум и не могут быть неносредственно использованы для рассмотрения закономерностей фотоэмиссии на межфазной границе электрод—электролит. В настоящей главе теоретическое описание этого явления будет проведено в рамках общей пороговой теории фотоэлектронной эмиссии. Возможность единого порогового описания обусловливается тем, что при представляющих наибольший интерес частотах излучения (видимый свет и ближний ультрафиолет) кинетическая энергия эмиттированных электронов оказывается меньше энергетических параметров, характеризующих внутреннюю структуру электрода-эмиттера. Ниже будут )ассмотрены основы пороговой теории, развитой впервые в работах 71, 72]. Более детальный анализ теории, требующий привлечения сравнительно сложного математического аппарата, содержится в [73]. [c.30] Процесс фотоэмиссии будет рассматриваться в установившемся стационарном режиме, не зависящем от условий начала опыта . Дополнительные предположения, наряду с уже упомянутым предположением о малости конечных энергий эмиттированных электронов, состоят при этом в следующем. [c.30] Здесь El и р = ру, Pz)—соответственно переменные энергия и направленные параллельно поверхности компоненты импульса (квазиимпульса) исходных электронов в М еталле электронами в металле здесь и далее будем называть в общем случае квазичастицы с зарядом — е. [c.31] Согласно определению величин Р Е1, (а) и р ( г, рц), произведение Р Е1, х)р (Е1, р II )йЕгс1р II есть количество электронов в металле с заданными значениями и р ц в интервале ц. Умножение этой величины на е/д. Е , рц, о) с последующим интегрированием по всем допустимым значениям и рц и даст, очевидно, в соответствии с (2.1), значение полной плотности фототока. [c.32] Здесь т — эффективная масса, соответствующая движению эмиттированного электрона в среде вне металла (при эмиссии в вакуум т = то) р — значение ж-компоненты импульса эмиттированного электрона вдали от границы раздела. [c.32] Эксперименты по фотоэмиссии электронов в вакуум при частотах облучения, близких к пороговой (так что ( (ш — оЗо)/ о I 1) хорошо подтверждают теорию Фаулера, согласно которой, начиная с энергий порядка нескольких кТ выше порога, имеет место соотношение / ос (со — соо) . В настоящее время эту теорию для описания фотоэмиссии в вакуум в принороговой области частот можно считать общепринятой [1—4], хотя уже давно стало ясно, что в основе ее лежит ряд недостаточно обоснованных предположений. [c.33] Вместе с тем попытки применить теорию Фаулера к описанию экспериментов не фотоэмиссии в электролит оказались неудачными [25, 56], причем представлялось совершенно не ясным, в чем причина этих неудач и каким образом существующие теории должны быть улучшены. [c.33] Излагаемый ниже подход к построению величины в своей основе отличается от упомянутых выше и связан с использованием методов расчета так называемых пороговых явлений рождения в квантовой механике [78, 79]. [c.33] Вернуться к основной статье