ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Теории фотоэлектронной эмиссии из "Электроника" Все экспериментальные точки смещены для каждой данной температуры на одно и то же расстояние по вертикали и на одно и то же расстояние по горизонтали. Как видно, экспериментальные точки после этого смещения хорошо ложатся на теоретическую кривую. Размер горизонтального смещения даёт значения разнящиеся для разных температур лишь в пределах 0,5%, что лежит в пределах ошибок наблюдений. [c.67] И тот и другой результаты абсурдны, так как противоречат закон Эйнштейна и данным опыта. Поэтому необходимо предположить, что в элементарном акте фотоэлектронной эмиссии доллсны участвовать, кроме фотона и электрона, ещё другие тела, или по крайней мере одно тело, принимающее на себя часть импульса фотона. Это может иметь место только в том случае, если электроны но абсолютно свободны, а связаны силовым полем с ионими металла. Таким образом, при построении теории фотоэффекта в металлах нельзя пользоваться приближением, допускающим, что электроны проводимости в металле совершенно свободны. [c.68] Второй вопрос, возникающий при построении теории фотоэффекта,—это учёт вероятности поглощения кванта электроном, находящимся в каком-либо данном энергетическом состоянии. Для решения задачи о влиянии поглощения квантов излучения на движение электронов в металле в современных теориях фотоэффекта состояние электронов описывают при помощи уравнений волновой механики и подсчитывают возмущение собственных функций электронов полем световой волны. [c.68] Здесь через V обозначено а Е , Е , Е —компоненты электрического вектора световой волны по оси X, перпендикулярно г к поверхности металла, и по осям У и Z, параллельным это11 поверхности. [c.69] Здесь Ху.—отрезок, отсекаемый на оси X двумя плоскостями, проведёнными перпендикулярно к направлению распространения электронных волн в начале и конце каждой волны, а Ху и Х имеют аналогичные значения по отношению к осям и Ё к , 11 К—значения компонент вектора к до поглощения электроном светового кванта, к , к у, к г—после поглощения. [c.70] Далее И. Е. Тамм, исходя из соотношения, необходимого для выхода из металла электронов, поглотивших квант света кт. [c.70] При данной частоте света V выйти из металла могут электроны, поглотившие квант света, импульс и энергия которых удовлетворяли до поглощения соотношению (18,27). Но так как к- и V кроме этого соотношения связаны ещё условием поглощения кванта света электроном (18,24),по которому поглотить квант могут только медленные электроны, то выход электронов при внутреннем фотоэффекте Тамма оказы-нается возможным только, если частота света превышает некоторую новую граничную частоту внутреннего фотоэффекта Уд. [c.71] Подсчёты, проведённые по этой формуле, показывают, что только для щелочных металлов граница внутреннего фотоэффекта д лежит в ближней ультрафиолетовой области спектра. [c.71] Для металлов с большой эффективной работой выхода к д лежит в далёкой ультрафиолетовой области. Например, для серебра д оказывается равной 1880 А. Поэтому обнаружить внутренний фотоэффект Тамма, не заходя далеко в так называемую шумановскую область спектра, представляется возможным тишь в случае щелочных металлов. Тамм иллюстрирует количественное соотношение внешнего и внутреннего фотоэффекта теоретическими кривыми рис. 17, построенными для калия. [c.71] Формулы, к которым приходят эти теории, очень громоздки. Результаты получаются в неявной форме и не дают хорошего количественного согласия с экспериментальными данными. [c.72] Вернуться к основной статье