ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Основные свойства турбулентной струи из "Теоретические основы образования тумана при конденсации пара" Образование тумана в струе наблюдается во многих практических случаях поэтому очень часто необходимо знать скорость газового потока, температуру, давление паров и пересыщение пара в различных участках струи. [c.100] Если обозначить для некоторой точки т внутри струи слагающие скорости в направлении оси струи и, а по сечению струи через V (см. рис. 3.2), то скорость потока по оси х будет всегда положительной, а по оси у положительной вблизи оси струи и отрицательной у границ струи. Вследствие этого происходит подвод окружающей газовой смеси в струю и перемешивание газовых потоков. [c.100] Решение этих уравнений приведено в табл. 3.2. [c.101] Сп—соответствующие весовые концентрации пара г-кг смеси). [c.103] Из сравнения уравнений (3.19) и (3.31) следует, что для распределения температур и концентраций начало основного участка струи располагается ближе к соплу струи, чем начало участка соответствующего профиля скоростей. [c.103] В последней (правой) графе табл. 3.2 приведены данные, позволяющие по значениям скоростей потока вычислять значения температур и концентраций [уравнение (3.22)1. [c.103] Чтобы установить пересыщение пара в различных участках струи, необходимо от весовой концентрации пара перейти к давлению пара, выражаемому в мм рт. ст. [c.103] Мп и —соответственно молекулярный вес парообразного вещества и неконденсирующегося газа. [c.103] Установив по уравнениям (3.34) и (3.36) давление пара и температуру, нетрудно определить пересыщение пара в различных участках струи. [c.104] Таким образом, уравнения смешения, находясь в полном соответствии с аналитическими уравнениями Г. Н. Абрамовича, дополняют эти уравнения для условий, когда смешивающиеся газовые потоки отличаются теплоемкостями и молекулярными весами. [c.105] Лр АТ Р1 Я2 п = 1 О 1-Г 5 Р I Н сс Давление пара газовой смеси р Давление насыщен ного пара воды со а ге С 0 5 Я 1 6 Е СО О. О) 2 03 с. [c.105] Приведенные в табл. 3.3 и на рис. 3.6 значения отношений ApiАр = ATIАТу, равные О и 1, относятся к газовой смеси за пределами струи (с индексом 2) и к газовой смеси, выходящей из сопла (с индексом 1). [c.106] При Ap/Apj = АГ/AT i=0,2 по уравнению (3.40) получаем п=4. Подставив найденные значения в уравнения (3.41) и (3.42), находим i=44,8 °С и р=61 мм рт. ст. [c.106] На рис. 3.5 видно, что линии равных показателей в поле струи начинаются у кромки сопла и замыкаются на оси струи. [c.107] По оси струи (рис. 3.6) показатели изменяются плавно, начиная от сечения М—N (начальный участок), за исключением показателя пересыщения пара 5, который вначале повышается, достигает максимального значения, а затем снижается. [c.107] Величина пересыщения пара как вдоль оси струи, так и во всех ее сечениях проходит через максимум, причем между сечениями М—N и К—Ь наблюдаются два максимума. Кривая I (см. рис. 3.6) определяет положение максимального пересыщения пара в поле струи. [c.108] Изменение скорости газового потока по оси у примерно одинаково в различных сечениях струи. Начиная от нуля на оси струи, скорость газового потока достигает максимальной величины, затем снижается и принимает отрицательные значения. [c.108] Для заданных значений Т,, Т , Рх, рц это уравнение дает два значения параметра п, определив которые, нетрудно установить положение кривых, ограничивающих область пересыщенного пара. [c.109] Из сказанного выше следует, что максимальное пересыщение пара, возникающее в струе, не зависит от скорости газа в сопле, т. е. от количества поступающего газа, и определяется только температурой и давлением пара смешивающихся потоков. Скорость газа по оси х и у в разных участках струи изменяется пропорционально скорости газа в сопле, так как экспериментальная константа а не зависит от критерия Рейнольдса. При этом увеличение скорости газа в сопле не изменяет величин АС/АС1, АТ/АГ, и п в любой точке струи. [c.109] Вернуться к основной статье