ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Непрерывные течения из "Аналитические исследования динамики газа и жидкости" Здесь приняты следующие обозначения х, у — составляющие декартовых координат (рис. 3.1), причем в осесимметричном случае ось х является осью симметрии Е — произвольная область в плоскости х, у, ограниченная контуром I j/ = О в плоском случае, и I/ = 1 в осесимметричном случае р — безразмерная плотность газа, отнесенная к некоторой постоянной плотности Роо, Т — давление, отнесенное к произведению РооО , где а, — некоторая постоянная скорость w — модуль скорости, отнесенный к а, — угол наклона вектора скорости к оси х к — показатель адиабаты ( 1). [c.48] Здесь будут рассматриваться течения газа с постоянным теплосодержанием, носящие название изоэнергетических. Критическая скорость таких течений постоянна, поэтому ее можно использовать в качестве величины а,. Если течение начинается с равномерного потока, то в качестве величины может быть взята плотность газа в исходном течении. [c.48] В безвихревых течениях величина р постоянна, поэтому такие потоки называются еще изэнтропическими. [c.50] В этой системе уравнений ( и т) являются характеристическими переменными. Величины ( к т] постоянны, соответственно, вдоль характеристик первого и второго семейства. Индексы и т означают частные производные по этим переменным. [c.51] Уравнения газовой динамики необходимо дополнить условием неубывания энтропии в частице, выражающим второе начало термодинамики. Это условие приводит к тому, что в потоке газа могут существовать ударные волны т.е. такие линии разрыва функций w, i , р, р, которые приводят к увеличению энтропии и плотности газа, но не существуют линии разрыва, за которыми энтропия и плотность потока уменьшаются. [c.51] Здесь будут рассматриваться течения, ограниченные только одной жесткой стенкой. Примерами таких границ являются поверхности цилиндрических крыльев и тел вращения или стенки сопел Лаваля. [c.51] Вернуться к основной статье