ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Поле излучения диполя из "Теория атомных спекторов" Несимметрия между начальным и конечным состояниями, характерная для изложенной выше теории, была ликвидирована Гейзенбергом вместе с тем, принципу соответствия была придана более точная форма путем замены компонент Фурье соответствующими матричными элементами. Мы будем пользоваться принципом соответствия в этом виде. [c.93] Матричные элементы этих величин применяются при вычислениях излучения. [c.93] Мы предпочитаем излагать теорию излучения на основе принципа соответствия, чтобы избежать длинных вычислений, необходимых для получения результатов квантово-механическими методами. Обоснование такого пути дается теорией излучения Дирака. [c.93] Обычно при вычислениях расположение главных осей ясно из соображений симметрии. Так, в задачах, связанных с излучением атомов, оси располагаются вдоль меридиан и параллелей полярной системы координат. Мы будем обозначать буквами 6q и фо единичные векторы в любой точке с направлением, соответствующим возрастанию 0 и , так что Гд, бр, образуют орты правой системы координат. [c.95] Рассмотрим теперь перенос количества движения в поле излучения. [c.95] Объемная плотность количества движения поля определяется величиной S/ , где S — вектор Пойнтинга. Соответствующая плотность момента количества движения относительно начала координат равна поэтому г X S/ , а так как состояние поля распространяется со скоростью с, то величина момента количества движения, переносимого через единичную площадку нормальную г,,, равна rXS/ . [c.95] Излучение при Дот = - -1 происходит, таким образом, в направлении —к, что согласуется с тем, что надо компенсировать увеличение момента количества движения атома. Больше того, интенсивность излучения момента количества движения находится в правильном соотношении с интенсивностью излучения энергии, что обеспечивает возможность для момента количества движения Й излучаться в то же время, что и энергия Ау. Это удовлетворяет принципу соответствия, который использовался в прошлом в качестве исходного в правилах отбора для квантовых чисел момента количества движения 1). [c.96] Можно возразить, что мы доказали слишком много, так как мы не имеем излучения момента количества движения при Дот = 0, Говоря более точно, в этом случае не меняется -компонента момента количества движения атома, однако может существовать изменение в полном моменте количества движения у, согласно (3.83), Ответ состоит в том, что классическая аналогия становится в данном случае неприменимой или, лучше сказать, что классическая аналогия квантово-механического состояния при определенных ] к т должна включать усреднение по всем ориентациям компоненты Д в плоскости ху. Это среднее по времени или Зу равно нулю из соображений симметрии, а также потому, что равны нулю диагональные матричные элементы и Зу. [c.96] С этой точки зрения перпендикулярные компоненты I имеют среднее значение, равное нулю до и после излучения таким образом, изменений в их значениях нет, что согласуется с отсутствием потока момента количества движения в этом случае. [c.96] Вернуться к основной статье