ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Классическая электромагнитная теория из "Теория атомных спекторов" Все остальные элементы равны нулю. Так как увеличение п соответствует увеличению энергии поля, а уменьшение я соответствует поглощению, то неполная симметрия этих выражений есть как раз то, что нам нужно для получения наряду со спонтанным излучением также и вынужденного ((я л-[-1) пропорционально я-fl таким образом, излучение с передачей энергии данной степени свободы может произойти даже в отсутствие излучения (я — 0). В то же время I (я I I я — 1) 2 пропорционально я, поэтому поглощение с передачей энергии от данной волны атому просто пропорционально количеству энергии, уже существующей в этой волне (за вычетом нулевой энергии у/zv). Поэтому излучение в статистическом ансамбле будет пропорционально [я(а)- -1], как в формуле (4.8), где я (а) — среднее число квантов во всех степенях свободы с заданной частотой. [c.87] Вышесказанное представляет собой лишь беглый очерк теории, данный с целью уяснить, каким образом два вида излучения, кажущиеся различными, фактически являются двумя частями одного и того же процесса. Мы закончим этот очерк замечанием, что не совсем правильно утверждать, что единственными переходами, которые могут происходить, являются те, при которых величина изменения энергии атома равна по абсолютной величине изменения энергии поля. Это приводит к естественной ширине спектральных линий — квантово-механической аналогии того факта в классической теории, что амплитуда излучающего осциллятора уменьшается вследствие потери энергии при излучении. Таким образом, последовательность волн, излучаемая в отдельном процессе, ограничена и не является монохроматической, а изображается в виде интеграла Фурье, составленного из монохроматических волн. [c.87] Эта формула показывает, как распределяется энергия в пределах линии, и устанавливает соотношение между полушириной Сд и гармоническим средним от средних продолжительностей жизни начального и конечного уровней. Практически эта ширина линии не играет никакой роли в обычной спектроскопии, так как она меньше ширины изображения, обусловленной конечной разрешающей способностью спектроскопических инструментов. [c.87] Вернуться к основной статье