ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Анизотропия диэлектрической проницаемости из "Физика жидких кристаллов" В этом случае ясно, что правило нарушается, поскольку молекулы растворенного вещества не имеют зеркальной симметрии растворителя (нематика). [c.332] В качестве второго примера рассмотрим мысленный эксперимент с двумя смешиваемыми жидкостями 1 и 2, состоящими из вытянутых молекул. Компонент 1 имеет центросимметрические молекулы, компонент 2 — полярные молекулы. Все эксперименты проводятся в постоянном электрическом поле Е. В чистой жидкости 1 при наличии поля векторный порядок отсутствует, ( os 6) = = О, где 0 — угол между длинной осью и Е. В жидкости 2 ( os 0 имеет ненулевое значение. Добавляя вещество 2 в малой концентрации к растворителю 1, мы получаем поляризованную фазу. Однако у тепловых свойств не появляется никаких особенностей. [c.332] С молекулами одинаковой симметрии. Нам известно, что X является смектиком А в определенном температурном интервале. Мы хотим выяснить симметрию некоторой фазы У путем изучения смеси X + У. Если две представляющие интерес фазы смешиваются в произвольных отношениях, то обе они являются смектиками А. Если они не смешиваются, однозначного вывода сделать нельзя. Фаза У может иметь другую симметрию, например, она может быть смектиком С, или же, если молекулярные размеры компонентов X ж У сильно отличаются и компоненты нелегко смешиваются, фаза У также может быть смектиком А. Рассуждения этого тина, дополненные исследованием текстур, составляли основное содержание работ Закмана и Демуса [13, 14], посвященных классификации смектиков. [c.333] Кроме этих пиков, в интенсивности рассеяния имеется также сильный диффузный фон, концентрированный на плоскостях в -пространстве и указывающий на некоторые цепочечные корреляции молекул, принадлежащих последовательным слоям [16]. Значение этих корреляций пока еще не ясно. [c.334] Конечно, следует отличать наклоненные и ненаклоненные расположения молекул. В классе В мы должны, таким образом, различать два подкласса, которые мы будем называть Вд (одноосные) и Вс (двуосные) ). Снова, из общих соображений, следует ожидать, что фаза Вд не смешивается в произвольных соотношениях с фазой Вс. Однако в одном случае обнаружено как раз противоположное поведение [17] Конечно, как отмечается автором работы [17], может оказаться, что вещества, которые были приняты ими за Ва, на самом деле представляли собой Вс с малым и поэтому ненаблюдаемым углом наклона. Могло оказаться также, что линия раздела между фазой с наклоном и фазой без наклона соответствует переходу второго рода и не может быть легко найдена при точности обычной техники оптических измерений. В настоящее время вопрос остается открытым. [c.334] Спектр ЭСР смеси измеряет степень ориентации б алифатической цепи метки. Ввиду большого сходства между меткой и хозяином предполагается, что 5 является также правильной мерой степени ориентации алифатических цепей хозяина. [c.336] В твердой фазе 5 оказывается большим. Цепи полностью ориентированы, как показано на фигуре. С другой стороны, в В-фазе 5 практически равно нулю. Это указывает на то, что цепи здесь находятся в неупорядоченном расплавленном состоянии. Это находится в резком контрасте с ароматическими частями молекул, которые остаются весьма упорядоченными по крайней мере локально, чем и обусловлены жесткость текстуры и соответствующее рассеяние рентгеновских лучей. Эти наблюдения приводят к локальной картине для В-фазы (молекулы с длинными концевыми цепями), показанной на стр. 337. [c.336] Она весьма близка к энталыши плавления для парафинов с длиной, равной длине концевых цепей смектика. [c.336] Ко времени написания книги было проведено два экспериментальных исследования смектиков В, говоряш их в пользу модели 1. Одно — это исследование диффузного рассеяния рентгеновских лучей [20], которое дает / 1 д — т 1 . Другое — исследование звуковых волн с помощью бриллюэновского рассеяния 121]. Результаты показывают, что на бриллюэновской частоте со/2я (порядка 10 Гц) С44 не равно нулю, хотя оно много меньше, чем другие модули. Однако, как указано авторами, такое поведение на высоких частотах полностью не исключает возможность того, что С44 О при со 0. Этот вопрос пока остается открытым. [c.338] Подробное обсуждение X см. в работе [81]. [c.339] Таким образом, мы видим, что деформации кручения, которые были разрешены в нематике, становятся запрещенными в смектиках А. [c.340] Однако для статических искажений, которыми мы здесь интересуемся, 6 (г) изменится так, чтобы минимизировать свободную энергию при данном и (г). Поэтому в отсутствие внешнего давления, которое могло бы изменить р, 0 не следует рассматривать как независимую переменную ). Аналогичные рассуждения применимы ко всем остальным внутренним переменным. [c.340] Это утверждение применимо только к статическим явлениям. При изучении динамических эффектов нужно сохранить 6 как независимую переменную, так как условие равновесия (7.7) на звуковых частотах нарушаемся. [c.340] Величина т, хотя и не совпадает в точности, но связана с отношением Пуассона , вводимым в теории упругости твердых тел [100]. [c.340] Последняя форма записи знакома нам по обсуждению нематиков (гл. 3). Обычно анизотропия Ха сравнима с величиной, найденной для этого случая, а именно Ха О и Ха Ю ед. СГС. [c.341] Важно понимать, что в отсутствие ориентирующего поля [Н = 0) в уравнении (7.8) нет никаких слагаемых, пропорциональных (ди/дх)- или (ди/дуУ. Малая постоянная ди дх описывает однородное вращение вокруг оси у, которое не меняет внутренней свободной энергии. [c.341] ти цсс.г[едуемая фаза смектика А при повышении температуры становится нематиком, можно ожидать, что К1 в обеих фазах сравнимы по величине. [c.341] ОНИ не наблюдаются, поскольку они вносят вклад, только если смещение и изменяется с 2. Но в этом случае над ними преобладает слагаемое [диЮ У, которое имеет более низкий порядок по пространственным производным. Итак, ниже мы будем опускать К и К . [c.342] Вернуться к основной статье