ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Двухэлектронная система атом гелия из "Локализация и делокализация в квантовой химии атомы и молекулы в основном состоянии" Таким образом, волновая функция позволяет отнести некоторую вероятность pi к каждому электронному распределению. [c.10] На рис. 1 показана зависимость функции / от Я/ао для основного состояния атома гелия. На рис. 2 представлена указанная зависимость для первого возбужденного состояния этого атома. [c.11] соответствующих ситуации, когда нет разбиения пространства. Таким образом, мы не получаем информации о локализуемости электронов в основном состоянии атома гелия основное состояние не может быть разделено на две части . [c.11] Наоборот, смешанная информационная функция, характеризующая первое возбужденное состояние, имеет нетривиальный минимум при Н = 1,75ао. Для этого значения Я вероятность одновременного нахождения одного из двух электронов в сфере и другого вне ее равна 0,92 это очень большая величина. Вероятности для двух других возможных распределений равны соответственно 0,052 и 0,028. Следовательно, первое из трех указанных распределений является основным. Математический анализ смешанной информационной функции показывает, что, когда ее экстремальное значение достаточно мало, вероятность для одного из распределений электронной плотности существенно больше вероятностей для других распределений. [c.11] Таким образом, можно сказать, что для первого возбужденного состояния атома гелия сфера радиусом Я соответствует наилучшему разбиению на две области пространства (лоджии). [c.12] Теория лоджий применялась при анализе волновых функций других атомов. Хорошее разбиение на лоджии для электронных оболочек основных состояний атомов может быть получено при рассмотрении набора сфер, центрированных на ядрах соответствующих атомов. В первой сфере находятся два электрона, в области между второй и первой сферами (для достаточно тяжелых атомов) находятся восемь электронов и т. д. Поэтому естественно назвать первую сферу /С-лоджией, вторую — -лоджией. Радиусы некоторых лоджий, рассчитанные с использованием хартри-фоковских атомных волновых функций, приведены в табл. 1. [c.12] Вернуться к основной статье