ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Теория из "Карбиды и нитриды переходных металлов" Плотности критического тока были измерены на спеченных брикетах [10, 20—22, 39—41], азотированных проволоках [42, 43], монокристаллах [44] и тонких пленках нитридов [33—35, 37, 38, 45]. Величины их весьма чувствительны к методу приготовления препаратов и у образцов предположительно одинакового состава, но синтезированных различными способами, отличаются даже на три порядка. Наименьшие плотности критического тока, как правило, наблюдаются у спеченных массивных образцов, если не вводить поправки на их пористость несомненно, низкие величины /д связаны с пористостью образцов. На рис. 118 представлены зависимости /с—Я для спеченных образцов системы N5—2г—М они типичны для аналогичных образцов большинства других систем. [c.226] Значительно более высокие плотности критического тока наблюдаются на азотированных проволоках, монокристаллах и тонких пленках. На рис. 119 представлены зависимости /с—Я для тонких пленок МЬ—Т1—Ы, значения Тс которых представлены на рис. 113 [37]. При увеличении Тс до 15 К были получены значительно лучшие характеристики — Я, которые приведены на рис. 120 [38]. Они определялись в магнитных полях постоянного тока, перпендикулярных поверхности пленки и направлению тока. При определении /с обычно использовался критерий 10 мкВ. Высокие значения /с для пленок в больших полях сравнимы со значениями, полученными для других сверхпроводников, таких, как ЫЬзЗп или УзОа. [c.226] Плотности критического тока зависят от ориентации образца в магнитном поле. На характеристиках /с—Я для МозА С 39] и ЫЬЫ (рис. 121) [43, 44, 46, 47] наблюдались пик -эффекты. Величины /с для тонких пленок слабо чувствительны к их ориентации во внешнем поле, хотя в параллельных полях они выше. [c.226] Обычно рассчитанное отношение первого и второго членов уравнения (1) лежит в пределах от 10 до 100. Это указывает на то, что в карбидах и нитридах величина определяется средней длиной свободного пробега электронов. Для спеченных образцов карбидов и нитридов парамагнитный предел Маки а мал [10, 15, 43], в то время как частотный параметр спин-орбитального взаимодействия в теории ВГХ %.so сравнительно велик [48]. Малые величины а и большие Лзо приводят к тому, что парамагнитные поправки к уравнению (1) несущественны и экспериментальные значения Не, должны быть близки к рассчитанным по этому уравнению. Для тонких пленок, однако, парамагнитные эффекты могут существенно ограничить верхние критические поля. [c.229] Вернуться к основной статье