ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Теория рабочего колеса центробежного насоса из "Центробежные и осевые насосы" Составляющие скорости потока жидкости через колесо лучше всего рассматривать графически с помощью векторной диаграммы. [c.35] Форма такой векторной диаграммы треугольная и поэтому ее называют треугольником скоростей. Его можно начертить для любой точки потока в рабочехм колесе, но обычно ограничиваются входной и выходной частями лопаток рабочего колеса. Соответствующие треугольники скоростей называют входным и выходным. [c.35] На фиг. 3. 1, а показан треугольник входа, а на фиг. 3. , б — треугольник выхода. [c.35] Приняты следующие обозначения и — окружная скорость колеса в м1сек 10 — относительная скорость потока в м1сек, с — абсолютная скорость потока в м/сек. Индекс 1 относится ко входу, индекс 2 — к выходу. Окружные составляющие относительной и абсолютной скоростей отмечены индексом и. [c.35] Нормальные к окружной скорости составляющие абсолютной скорости Ст (на входе) и Ст., (на выходе) имеют радиальное направление в радиальном колесе и осевое — в осевом колесе. Эти составляющие скорости называются обычно меридиональными и имеют индекс т. [c.36] Если нет особых указаний, то все скорости считаются средними в рассматриваемом сечении, нормальном к общему направлению потока. Это является одним из приближений, котирое принимают для рассмотрения теоретических вопросов и выполнения практических расчетов, но которое, однако, не соответствует действительности. При перекачивании реальных жидкостей постоянство распределения скоростей в сечениях каналов не имеет места даже в случае потока в прямой трубе. [c.36] Представим себе массу жидкости, заполняющей пространство между двумя соседними лопатками рабочего колеса (фиг. 3. 2). [c.36] Обозначим массу бесконечно тонкого слоя жидкости abef, вышедшей из канала рабочего колеса, через dm. Эта масса равна массе dgh, входящей в колесо за промежуток времени dt. [c.36] У части abgh жидкости, заключенной между двумя лопатками колеса, момент количества движения не изменяется за время dt таким образом изменение момента количества движения всего содержимого канала равно изменению момента количества движения массы dm, входящей в колесо dgh), и массы dm, выходящей из колеса abef). [c.36] Это изменение момента количества движения равно моменту всех внешних сил, приложенных к жидкости, заключенной между двумя лопатками колеса. [c.36] Левая часть уравнения (3. 2) представляет мощность N, приложенную к жидкости лопатками рабочего колеса. [c.37] Если принять, что между рабочим колесом и местом измерения полного напора нет потерь, то N будет полезной мощностью идеального насоса. [c.38] Так как при выводе этого уравнения мы пренебрегли всеми гидравлическими потерями, то величина Я, является теоретическим напором уравнение (3. 5) известно как уравнение Эйлера. [c.38] Первый член уравнения (3. 7) представляет приращение кинетической энергии потока, проходящего через колесо. Второй и третий члены вместе соответствуют изменению давления между входом и выходом из колеса. [c.38] В то время как скорость может быть представлена через ее составляющие, энергия выражается только через результирующую, т. е. абсолютную скорость (уравнение количества движения), так как энергия не является векторной величиной. В соответствии с уравнением (3. 5) напор возрастает с увеличением как так и и у. [c.39] Если в уравнениях (З. 1) и (5. 2) с и с, представляют действительные значения абсолютных скоростей с углами аг и х 2 их истинных направлений, то N в уравнении (5. 3) является действительной мощностью, передаваемой жидкости колесом. [c.39] В этом случае теоретический напор Яр определяемый уравнениями (3. 5) — (3. 7), будет действительным теоретическим напором насоса или сообщенным жидкости напором. Будем пользоваться термином сообщенный напор , а не действительный теоретический напор , чтобы избежать ошибок, так как, согласно различным теориям в понятие теоретический напор вкладывают разный смысл. [c.39] Для заданного насоса сообщенный напор Я является определенной величиной, независимой от вида формул, применяемых для его подсчета. Однако истинные скорости потока и их направления в действительности никогда не известны. [c.39] Теоретическое изучение работы колеса основано на применении треугольников скоростей, построенных в соответствии с углами лопаток, а теоретический напор вычисляют с помощью уравнений Эйлера (3. 5) или (3. 7). [c.39] Вернуться к основной статье