ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Методы производства радиоактивных изотопов и меченых соединений Тупицын Получение изотопов методом нейтронного облучения в ядерном реакторе Кинетические уравнения, описывающие ход изменения активности изотопов при их получении в ядерном реакторе из "Радиохимия и химия ядерных процессов" Указанные особенности процесса образования многозарядных частиц не могут быть объяснены с точки зрения существующих представлений о протекании ядерных реакций при больших энергиях бомбардирующих частиц. Неудовлетворительным оказывается и предположение о механизме асимметричного деления. По-видимому, природа этого процесса отлична от природы обычно рассматриваемого процесса глубокого расщепления. Окончательное решение этого вопроса требует большой экспериментальной работы [31]. [c.659] Таким образом, для расчета удельной активности необходимо знать ядерные параметры и X, время облучения и интенсивность потока нейтронов. [c.662] Как показывает опыт, при облучении мишеней в реакторах с интенсивными потоками нейтронов (10 — 10 4 нейтрон см сек) действительная активность образца часто расходится с рассчитанной по формуле (3-18). В реакторах с высокой интенсивностью нейтронного потока почти не наблюдается явления насыщения активности мишени. На самом деле зависимость выхода радиоактивного изотопа от времени облучения характеризуется кривой с плоским максимумом. Величина максимума активности растет с увеличением интенсивности потока, но, по-видимому, не превышает некоторого предельного значения при сильно возрастающих значениях Р. [c.662] Ор— сечение захвата нейтрона радиоактивным ядром, образующимся в процессе облучения. [c.663] В этих случаях, например для золота, содержание продукта вторичной реакции в результате облучения потоком нейтронов высокой интенсивности сравнимо с количеством продукта первичной реакции. При =10 нейтрон см сек максимальное количество ядер Аи накапливается за 5 дней и составляет К = 1,3 мкг г, тогда как максимальное количество ядер вторичного продукта Аи накапливается за 23 дня и составляет Ы = 2,1 мкг г. [c.664] На рис. 2-18 приведены кривые зависимости.удельной активности изотопа Ти (7д/ = 129 дней) от времени облучения мишени Ти (о = 120 барн) при различных Р, заключенных между значениями Р = 0,2- 10 и Р = 1,0 10 цейтрон см сек [1]. [c.664] В случае, когда 11 Л2, Хг —Я1 — Я] и [1 — ехр(—А1О] 1, скорость возрастания активности целиком определяется константой полураспада дочернего изотопа. При этом материнский изотоп можно рассматривать как промежуточный короткоживущий продукт ядерной реакции. Напротив, при Я,2 Я,ь Хг —Л1 = и [1 — ехр (— 1.20] 1 увеличение активности мишени описы вается уравнением, подобным уравнению (3-18). [c.665] Практически важно знать, всегда ли можно, используя приведенные выше формулы, оценить выходы радиоактивных изотопов при их промышленном производстве в ядерном реакторе. [c.667] Одна из трудностей практического применения уравнений радиоактивной кинетики связана с оценкой интенсивности нейтронного потока Р в различных участках реактора.. Как известно, величина нейтронного потока в фиксированном месте активной зоны может изменяться во время цикла облучения в результате накопления вредных продуктов деления, изменения температуры системы и других факторов. [c.667] Еще большие затруднения в оценке величины Р обусловлены тем фактом, что поток нейтронов заметно ослабляется у поверхности образца и поглощается в объеме вещества мишени. Это поглощение особенно существенно для больших мишеней с относительно высокими эффективными сечениями. Вокруг таких мишеней возникают сильные искажения нейтронного поля. Например, при облучении толстой золотой фольги ослабление нейтронного потока в соседнем канале, находящемся на расстоянии 50 см, может достигать 50%. [c.667] Поскольку возмущение потока Р нельзя предвычислить с достаточной степенью точности, расчеты выходов активных продуктов по формулам (3-18), (5-18) и (10-18) носят грубо приближенный характер и могут служить только для общей ориентировки. [c.667] Вернуться к основной статье