ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Уравнения равновесия упругой среды с дислокациями из "Физическая механика реальных кристаллов" В теории дислокаций тензор упругой дисторсии удобно считать самостоятельной величиной, описывающей деформацию кристалла. Как и тензоры ег и 01к, он является однозначной функцией координат даже при наличии дислокации. [c.259] Это и есть искомая дифференциальная запись. Ясно, что на самой линии дислокации ( = 0), как на линии особых точек, представление иш в виде производных теряет смысл. [c.259] Если в кристалле имеется одновременно много дислокаций, находящихся на относительно малых (хотя, конечно, и больших по сравнению с постоянной решетки) расстояниях, то становится целесообразным их усредненное рассмотрение. К такому рассмотрению обращаются в тех задачах, в которых не представляет интереса точное распределение поля между отдельными дислокациями и в которых теория оперирует с физическими величинами, усредненными по малым элементам объема. Ясно, что через такие физически бесконечно малые элементы объема должно проходить достаточно много дислокационных линий. [c.260] И описывает непрерывное распределение дислокаций в кристалле. [c.260] При таком рассмотрении дислокаций тензор Шк становится первичной величиной, описывающей деформацию кристалла. Вектор же смещений ц при этом вообще не может быть введен. Действительно, при Utk = левая часть уравнения тождественно обратилась бы в нуль во всем объеме кристалла. [c.260] В уравнение (16.12) мы обязаны ввести аналог плотности силы Ясно, что при отсутствии объемных сил (/ = 0) уравнение (16.12) сводится к (15.34). В последнем случае (при / = 0) задача о вихре скалярного поля в безграничной среде полностью эквивалентна задаче магнитостатики о магнитном поле в магнетике, созданном линейным током силы Ь (при надлежащем выборе единиц измерения). [c.261] Вернуться к основной статье