ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Дислокации в теории упругости из "Физическая механика реальных кристаллов" Большинство существенных физических свойств дислокации не связано с их микроскопическими моделями и может быть описано феноменологически в рамках теории упругости на основе подобного определения. [c.249] С математической точки зрения условие (15.28) означает, что при наличии дислокации вектор смещений является неоднозначной функцией координат, получающей заданное приращение при обходе вокруг линии дислокации. Никакой физической неоднозначности при этом, разумеется, нет приращение Ь означает одновременное дополнительное смещение атомов кристалла на один из периодов решетки, которое в силу трансляционной инвариантности не меняет его состояния. В частности, тензор напряжений о/., характеризующий упругое состояние кристалла, является однозначной и непрерывной функцией координат. [c.249] Мы сейчас оставляем вне рассмотрения вопрос о дислокационной линии как локальной неоднородности кристалла. [c.249] В принципе выражение (15.32) позволяет найти упругие смещения в кристалле при произвольной форме дислокационной петли. Однако следует заметить, что общая формула (15.32) очень сложна, и вычисление поля смещений даже при простых формах линии дислокации весьма громоздко и затруднительно. В случае прямолинейной дислокации, когда имеем дело с плоской задачей теории упругости, более простым обычно оказывается непосредственное решение уравнения равновесия при условии (15.28). [c.250] При изучении динамики кристаллической решетки с целью упрощения выкладок мы широко использовали скалярную модель. Имея в виду и впредь по возможности избегать громоздких расчетов, полезно выяснить, чему соответствует линейный дефект типа дислокации в модели скалярного упругого поля. [c.250] Вернуться к основной статье