ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Точечный дефект в теории упругости из "Физическая механика реальных кристаллов" В изложенной выше теории гармонических колебаний кристалла точечный дефект играл роль локальной неоднородности. Но для большинства проблем, связанных с макроскопическими механическими свойствами твердых тел, решающим оказывается учет вызванных точечным дефектом статических искажений кристаллической решетки вдали от него. Поле смещений атомов вокруг дефекта может быть описано некоторым стандартным образом. Важно, что в расчете таких смещений точечный дефект играет роль источника упругого поля. Мы исходим из предположения, что при макроскопическом описании точечного дефекта возможно независимое его рассмотрение как локальной неоднородности и как источника упругого поля. [c.242] Заметим, что если известно распределение объемных и поверхностных сил в кубическом кристалле, то непосредственно вычисляется упругое изменение объема тела. Можно вывести очень полезную формулу, дающую возможность определить полное изменение объема деформированного тела, не решая задачи о его деформированном-состоянии. [c.243] Следовательно, в кубическом кристалле (или в изотропной среде) величина имеет простой физический смысл и равна увеличению объема кристалла, вызванному в нем наличием одного междоузельного атома. Лишний атом может только увеличить объем кристалла, поэтому Qo 0- Поскольку обычно увеличение объема, связанное с междоузельный атомом, порядка величины атомного объема, то йц У = а . [c.244] По классификации особенностей упругих полей в изотропной среде дефект, описываемый плотностью сил (15.1), называется центром дилатации. Таким образом, можно считать, что мы воспользовались дилатационной моделью междоузельного атома. [c.244] Вакансия отличается от междоузельного атома тем, что созданная ею деформация связана со смещением ближайших атомов в сторону дефекта (см. рис. 47, б). Это смещение вызвано силами, симметрию которых в простой кубической решетке можно ожидать такой же, как и в случае атома внедрения. Иными словами, вакансию можно описывать с помощью формулы (15.1), но интенсивность дилатации следует считать отрицательной (Йо 0). [c.244] Поэтому для примеси внедрения естественно принять Й О, считая Qii а , а для вакансии — й 0. [c.244] В щелочно-галлоидных кристаллах знак величины Й для вакансии не может быть предсказан (см. 10, п. 2). [c.244] Для дефекта, описываемого плотностью сил (15.7), в кубическом кристалле наглядное истолкование имеет только свертка Qu Если же кристалл не обладает кубической симметрией, то простой физический смысл даже этой величины теряется, и тензор й следует рассматривать как некоторую эффективную характеристику точечного дефекта. [c.245] Поскольку согласно (15.11) с11у и = е = О во всех точках вне области, занятой междоузельный атомом (вне точки г = 0), то центр дилатации в неограниченной изотропной среде вызывает чисто сдвиговую деформацию. Естественно, последний вывод справедлив только при одновременном выполнении двух условий 1) среда является упруго изотропной 2) точечный дефект эквивалентен центру дилатации. При нарушении хотя бы одного из этих условий упругое поле точечного дефекта, вообще говоря, не является чисто сдвиговым. [c.245] Вернуться к основной статье