ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Масс-спектрометр по времени пролета с использованием магнитного поля из "Масс-спектромерия и её применение в органической химии" Таким образом, значение массы может быть определено по времени, необходимому для совершения полного оборота в магнитном поле. Из рассмотрения уравнения (8) видно, что при этом будет получена линейная шкала масс. [c.32] Траектории иона в омегатроне были вычислены Берри [179] описание процессов было дано Эдвардсом [5671 и Варнеке [2127]. Исследование неоднородных магнитных полей проводилось Брубэкером и Пнркинсом [285]. [c.33] Для получения высокой разрешающей силы необходимо иметь большое число оборотов по спиральной траектории. Однако на разрешающую силу отрицательно влияет рассеяние ионов на молекулах газа, и поэтому путь должен быть как можно короче. Подобные условия выполняются в небольшом приборе, обладающем в силу этого сильным магнитным полем и слабым радиочастотным полем. В таких приборах важную роль играет влияние объемного заряда ввиду того, что для прохождения ионом пути от входной щели до коллектора требуется относительно большое время, порядка 1 мсек. [c.33] Прибор Гоудсмита может быть отнесен к особому типу трохоидального масс-спектрометра, в котором величина электрического поля Е равна нулю. Хиппл и Томас [929] предложили конструкцию, в которой поле линейно изменяется от значения Ед в начальный момент времени до значения —Ео за время Т. Они получили траекторию, по которой ион совершает 15 оборотов по пути от источника к коллектору. [c.34] Хиппл и Соммер [933] описали прибор с трохоидальной траекторией, в котором ион достигает коллектора после совершения пяти полных трохои-дальных циклов под влиянием скрещенных постоянного магнитного и электрического полей. Прибор превращается в устройство измерения времени пролета в том случае, если ионы после совершения одного оборота проходят между близко расположенными один к другому парой электродов, к которым приложено радиочастотное поле. Если радиочастотное поле равно нулю, когда ион проходит между электродами, то этот ион будет продолжать двигаться по своей трохоидальной траектории и будет зарегистрирован после совершения следующих четырех оборотов в ином случае он не попадет на коллектор. Вторая пара отклоняющих электродов, к которым приложена такая же частота, помещается в соответствующем положении между первым отклоняющим устройством и коллектором, создавая дальнейшую дискриминацию по массам. Повышение точности регистрации ионов достигается тем, что радиочастота, при которой регистрируется ион, становится много больше циклотронной частоты. [c.34] Для увеличения чувствительности прибор был модифицирован применением радиочастотного режима работы [1875, 1877—1879, 1881]. Из источника выходит непрерывный пучок ионов, а радиочастота прилагается к импульсным щелям при прохождении через эти щели ионы каждый раз изменяют свою кинетическую энергию. Для дальнейшего увеличения интенсивности пучка ионы регистрируются только после трех оборотов в магнитном поле. Коллектора (расположенного на одной оси с источником, но ближе к центру) достигают только те ионы, которые получают одно и то же замедление при каждом прохождении импульсных щелей, что позволяет им пройти через две щели, расположенные между коллектором и ионным источником. Траектории ионов, попавших на коллектор, показаны схематически на рис. 13. Собранные ионы являются теми ионами, которые делают полный оборот за целое число циклов N радиочастотного поля. Таким образом, максимум тока для любого числа масс получается при последовательных значениях N. При малых значениях массовых чисел и величине N, равной приблизительно 150, было получено разрешение по полуширине до 2,5 000 и разрешающая сила 7500 при массе 130. Используемый метод измерения масс сходен с методом Квисенберри, Сколмэна и Нира [1645]. Эти исследователи применили пилообразную развертку радиочастоты, что позволило им регистрировать пики масс на катодном осциллографе. При этом, изменяя частоту, можно совмещать пики соседних масс, что при пиках, обладающих одинаковой формой, дает возможность осуществить регистрацию частоты, а следовательно, и разности масс. Вероятная ошибка одного измерения равна 0,1% полуширины пика, что соответствует чувствительности измерения масс около Ы0 %. [c.35] Детально обсуждались вопросы, связанные со схемами, условиями работы, источниками ошибок и влиянием ионов, образованных с начальной кинетической энергией или метастабильных и раснадаюш,ихся в области модулятора [1881]. [c.36] Вернуться к основной статье