ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Графики полных нейтронных сечений в ин Л4-серия. .......................тервале энергии 0,01 —107 эв из "Таблицы физических величин справочник" Физика ядерных реакторов. Под ред. И. А. Стен-бока. Пер. с англ. М., Атомиздат, 1964. [c.903] Радиационный захват нейтронов — реакция, в которой ядро захватывая нейтрон, превращается в ядро + Л а высвобождающаяся энергия испускается в виде у-квантов. При малых энергиях снятие возбуждения ядра может происходить путем передачи возбуждения одному из внутренних электронов оболочки атома (электроны внутренней конверсии), а при энергиях возбуждения Е 2те (те =- 511 кэв) возможно образование пары электрон — позитрон. [c.904] Радиационный захват нейтронов — реакция экзотермическая, поэтому принципиально она возможна при любых энергиях нейтронов и практически на всех ядрах. Для тепловых нейтронов энергия испускаемых у-кван-тов E-f может достигать 10—12 Мэв. [c.904] Возбужденное состояние ядра имеет конечное время жизни X, определяющее время распада данного состояния, и связанную с ним парциальную ширину энергетического уровня Г = Й/т. Для медленных нейтронов Г-j 0,1 эв и, следовательно, т % 10 сек. [c.904] Для тепловых нейтронов сечение радиационного захвата ст(п, у) в большинстве случаев 1у Е . В резонансной области сечение а(п, у) описывается формулой Брейта — Вигнера и в максимуме может значительно превышать геометрические размеры ядра. Сечение радиационного захвата быстрых нейтронов а(п, у) % л а Г-у /Г, где а — величина, характеризующая радиус ядра. Радиационный захват медленных нейтронов ядрами известен как реакция, благодаря которой стало доступным большое число радиоактивных изотопов. [c.904] Упругое рассеяние нейтронов в общем случае есть результат интерференции потенциального и резонансного рассеяний. При потенциальном рассеянии процесс происходит без образования составного ядра. Резонансное рассеяние происходит через стадию промежуточного ядра. [c.904] Для медленных нейтронов длина волны нейтрона X много больше радиуса ядра а, и преобладает рассеяние нейтронов с орбитальным квантовым числом I = О (S-рассеяние), сферически-симметричное в системе центра масс. Для более высоких энергий нейтронов становится возможным рассеяние с i = 1 (Р-рассеяние). [c.904] При очень больших энергиях нейтрона ( . С а) интерференционные явления исчезают, и сечение реакции а (п, п) (а - - Х)2. [c.904] В табл. 41.1 представлены экспериментальные данные по сечениям поглощения для нейтронов со скоростью и= 2200 м/сек. Значения, отмеченные звездочкой, получены в измерениях с реакторными нейтронами, имеющими спектр, близкий к распределению Максвелла. [c.904] В четвертой колонке даны сечения захвата a j. Рядом со значением сечения указан тип реакции (л,а) или (я, р). Обозначения отсутствуют в случае радиационного захвата — реакции (я, у)- преобладающей для ядер с массовым числом А 35. Для ядер с порядковым номером Z 88 в этой колонке приведены полные сечения поглощения а(п, а), которые кроме указанных выше процессов могут включать еще сечение реакции деления а (п, /). [c.904] Сечения активации Стакт определялись по радиоактивности облученного образца с последующим i-распадом. Иногда сечения активации указаны для отдельных изомерных состояний, причем первым в таблице помещено значение с кт наиболее возбужденного состояния. Там же указаны периоды полураспада образующихся р -активностей. [c.904] В шестой колонке приведены средние сечения рассеяния 0рас, полученные экспериментально, для максвелловского спектра нейтронов. Отметим, что на величину сГрас влияет кристаллическая структура образцов (и даже размеры кристаллических зерен), с которыми производились измерения. [c.904] Вернуться к основной статье