ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Термодинамические функции газов из "Термодинамические свойства индивидуальных веществ том первый" Молекулы галоидозамещенных метана типов СХгУ2 и СХУ2У относятся к низшим классам симметрии Сз и С а = 1). Они являются асимметричными волчками и имеют девять нормальных колебаний, активных как в инфракрасном спектре, так и в спектре комбинационного рассеяния. [c.514] Основные частоты молекул типа СХаУ2 относятся к типам симметрии А и Л частоты VI, Уз,. . . , относятся к типу симметрии А, остальные — к типу симметрии А . В спектре комбинационного рассеяния линии, соответствующие основным частотам типа А, поляризованы, остальные—деполяризованы. [c.514] СНаРС . Спектр комбинационного рассеяния жидкого фторхлорметана исследовали Глоклер и Бахман [1770] и Дельволль и Франсуа [1305]. Инфракрасный спектр газообразного фторхлорметана исследовали Плайлер и Лам [3282] и Порто [3310]. [c.514] Порто [3310] исследовал вращательную структуру трех полос H2F I, расположенных в области 4000— 10 ООО и определил значение Ад — 0о + Со) = 1,208 + 0,004 см . Мюллер [2970] исследовал микроволновой спектр молекул HgF l и СНзРСР .Найденные им значения вращательных постоянных молекул СН2рС1 (.4о= 1,39463, Бо = 0,190655, Со = 0,173273 см ) и HaF I (Л = 1,39223, Во = 0,186145, С - 0,169503 см ) использованы в настоящем Справочнике для вычисления произведения главных моментов инерции H2F I, приведенного в табл. 149. [c.515] Найденные в работе [1299] значения основных частот колебаний молекулы H FBr приняты в настоящем Справочнике и приводятся в табл. 149, Погрешности значении этих величин оцениваются в + 5 смг . [c.516] Приведенное в табл. 149 значение произведения главных моментов инерции молекулы HaFJ вычислено на основании использования следующих значений структурных параметров Гс-н = 1,10, Гс-р = 1,38, r j = 2,15 A, Z Н — С — Н = Z F - С — J = 109=28. Последние основаны на результатах исследования молекулярной структуры других галоидозамещенных метана (см. табл. 145). Погрешности принятых для HaFJ значений длин связей могут быть оценены в + 0,03 А и углов между связями — в +4°. [c.516] Плайлер и Бенедикт [3278] проанализировали вращательную структуру ряда полос в инфракрасном спектре Ha lBr и на основании результатов этого анализа нашли Ао — Фо + Со) = 0,898 сж Ч Используя это значение и предполагая Гс-н= 1,093 А и Н —С — H=s= 109°28, Плайлер и Бенедикт вычислили значения остальных структурных параметров Гс- i = 1,766, гс-вг = 1,9П A, С1 —С — Вг = 112°. Значения структурных параметров молекулы Hj lBr, найденные в работе [3278], использованы для вычисления произведения главных моментов инерции Ha lBr, принятого в Справочнике (см. табл. 149). [c.516] Основные частоты молекул H2 IJ и HaBrJ, принятые в настоящем Справочнике на основании результатов исследования спектров комбинационного рассеяния этих со-,единений в работах [595, 4124], приведены в табл. 149. [c.516] СНРаС . Спектр комбинационного рассеяния жидкого дифторхлорметана исследовали Глоклер и Бахман [1769] и Глоклер и Лидер [1778]. Инфракрасный спектр газообразного дифторхлорметана был получен на призменных спектрометрах и исследовался в работах [3277] (350—4200 см ) и [4200] (270—4000 слг ). Сводка основных результатов этих исследований имеется в работе [4200]. [c.517] Для основных частот молекулы СНРаС1 в работах [1769, 1778, 3277, 4200] получены близкие значения. В настоящем Справочнике для основных частот молекулы СНРзС приняты значения, рекомендованные Плайлером и Бенедиктом [3277]. Эти значения приводятся в табл. 149. Погрешности этих значений оцениваются в + 5 см . [c.517] Основные частоты молекулы СНРаВг, определенные на основании исследований инфракрасного спектра газообразного дифторбромметана [3271, 3169], приняты в настоящем Справочнике и приводятся в табл. 149. [c.517] Вернуться к основной статье