ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Общие черты из "Пионы и ядра" Яркой особенностью элементарного процесса фоторождения на нуклонах при энергиях фотонов в диапазоне 200 МэВ iu 400 МзВ, как видно из рис. 8.1, является возбуждение резонанса А(1232). По этой причине фотоядерные эксперименты в области резонанса Д(1232) исследуют свойства Д-изобары в ядерном окружении. [c.344] Информация, полученная на этом пути, служит дополнительной к информации из пион-ядерного рассеяния, которая обсуждалась в разделах 7.3 и 7.4. [c.344] Здесь для удобства сравнения выбраны каналы - и yN r°N. Амплитуды (8.139) и (8.140) отличаются в основном природой связей л NД и yNA первая имеет спин-продольный вид — S к, тогда как вторая имеет спин-поперечный вид — х к. [c.344] Так как для направления вперед имеем qxk = 0, то распространение л° в направлении вперед в когерентных процессах, вызванных фотонами, подавлено. Однако оно усилено в упругом рассеянии пионов (Weise, 1981). [c.345] Свяжем этот факт с когерентным рассеянием пионов или фотонов в бесконечной ядерной материи. В этом случае сохранение импулыа требует, чтобы вектор q был параллелен к. Вследствие этого процесс yN - a N не может возбуждать в среде когерентную волну л -мезонов, тогда как процесс jt N N повторяет себя путем когерентного многократного рассеяния. Поэтому ожидается, что в конечных ядрах рассеяние фотонов определяется суммой некогерентных процессов фоторождения и фоторасщепления, так что соответствующее полное сечение а (уА) пропорционально массовому числу А. Напротив, для пион-ядерного рассеяния в области изобары А(1232) сильное влияние когерентного многократного рассеяния приводит к заметному экранированию и полное сечение приближенно пропорционально А . [c.345] Это качественное поведение ясно проявляется в характерной разнице между л-ядерными и у-ядерными полными сечениями в резонансной области. Типичный пример показан на рис. 8.17. [c.345] Вернуться к основной статье