ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы дырочная модель из "Пионы и ядра" В качестве примера рассмотрим случай рассеяния л— 0, для которого имеется точный анализ парциальных волн, основанный на дифференциальных сечениях при кинетических энергиях в лабораторной системе 30 МэВ Т 340 МэВ. Важное наблюдение из рис. 7.7 состоит в резком уменьшении параметров неупругости / при переходе от низких энергий в область А-резонанса. При Т 150 МэВ волны с 4 столь сильно неупруги, что парциальные сечения реакции близки к геометрическому пределу (,2Ь + 1)л/д . Большая доля сечения реакции в полном пион-ядерном сечении очевидна также из рис. 7.8 сечение реакции Ог в резонансной области энергий составляет доминирующую часть полного сечения. [c.250] Это означает, что А (1232) испытывает сильное затухание в ядерной среде из-за связи с каналами реакций. [c.251] Исследование диаграмм Аргана системы л— 0 для центральных парциальных волн с 3 на рис. 7.9 показывает, что, как и отмечалось ранее, все эти волны становятся весьма неупругими в области Д-резонаноа. Волна с Ь = 0 почти полностью поглощается в этой области. Все другие парциальные волны дают характерные траектории подобной формы с движением против часовой стрелки с ростом они пересекают ось Re (дРО = О при все более высоких энергиях. Такое поведение сохраняется и для более периферийных волн с Ь-4 и 5. [c.252] Действительная часть Re F o ) показывает дисперсные свойства упругого рассеяния, так что особенно интересно исследовать ее энергетическое поведение в области резонанса. Дисперсионное соотношение, связывающее Re jF(iu) и Imf(iu), было исследовано для случая дейтрона в разделе 4.2.5. Аналогичные рассуждения будут применяться сейчас для сложных ядер [4]. [c.253] Это — малый вклад, связанный с отдачей и исчезающий в статическом пределе. [c.254] Пример анализа, основанного на таком дисперсионном соотношении, показан на рис. 7.10 для С. Результирующая вещественная часть Re F(o)) успешно воспроизводит как непосредственно измеренные величины, так и те, которые получены из фазового анализа. Кроме того, она эмпирически подтверждает то, что детальная структура возбуждений в нефизической области слабо влияет на физическую область, как и ожидается в приближенном статическом описании. [c.254] Зануление Re F( u) при = 150 МзВ для ядра по сравнению с Г =180МэВ для лМ-амплитуды указывает на то, что резонансы в отдельных парциальных волнах сдвинуты вниз в среднем на 30 МэВ. [c.254] Таким образом, эффективные константы близки к значению для свободного нуклона, но имеют несколько меньшие значения. Подобные эффекты подавления весьма важны в общих аспектах ядерных спин-изоспиновых возбуждений и будут обсуждаться в гл. 10. [c.256] Феноменологический анализ пион-ядерных данных в предыдущем разделе дает ясное и последовательное доказательство того, что А(1232) играет заметную роль в ядрах, хотя и имеются важные механизмы затухания, специфичные для многочастичной ядерной системы. Центральная роль А-резонанса подтверждается независимо и экспериментами с другими начальными частицами. [c.256] Это утверждение никоим образом нельзя считать тривиальным, учитывая сложную структуру как нуклона, так и А(1232) на кварк-глюонном уровне вообще говоря, при перекрывании таких протяженных систем их спектры изменяются по сравнению со спектрами изолированных объектов. [c.257] Эмпирические наблюдения приводят к физической картине, в которой А является ядерной квазичастицей и может на равных правах с нуклоном рассматриваться как отдельный вид барионов. Это составляет главную гипотезу А-дырочной модели [5]. Таким образом, возникает приближенная феноменологическая основа для описания взаимодействия многочастичной системы нуклонов и изобар А(1232) с пионами. Обычный многочастичный ядерный метод, включающий только нуклоны, при этом обобщается в целях явного включения резонансов и пионов. [c.257] Теперь мы имеем возможность обсудить оптический потенциал пионов первого порядка на Д-дырочном языке. [c.260] Статический предел недостаточен для количественных приложений в области Д-резонанса. Отдача, связаность и другие кинематические эффекты вносят существенные изменения. Д-дырочная модель естественным образом включает их путем надлежащего рассмотрения пропагатора (7.73). [c.261] Наконец, Д-дырочный метод обеспечивает основу для систематического включения специфических многочастичных эффектов, таких как паулиевская блокировка и связь с каналами реакций, которая будет рассмотрена в разделе 7.4.4. [c.261] Вернуться к основной статье