ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Оценки сдвигов уровней из "Пионы и ядра" Для фубой оценки предположим, что ядро состоит из N свободных нейтронов и 2 свободных протонов, взаимодействующих с пионом только в первом порядке по амплитуде сильного взаимодействия. Кроме того, рассмотрим случай, в котором размер ядра мал по сравнению с эффективной длиной волны пиона в ядре. В пределе точечного ядра пион имеет один и тот же угловой момент по отношению и к ядру, и к отдельным нуклонам. Тогда пион-ядерная длина рассеяния Л/ в любой заданной парциальной волне есть когерентная сумма длин л п- и тг р-рассеяния с одинаковыми /. Эта длина Л/, согласно приближенным соотношениям (6.29), пропорциональна сдвигу энергии 6Е . [c.215] Здесь мы снова наблюдаем знакомое уже сокращение в сумме протонной и нейтронной длин рассеяния для N = 2. Коэффициент перед слагаемым, пропорциональным И-2, на порядок больше, чем перед слагаемым, пропорциональным А. Эта и есть причина сильной зависимости 6Еп1 от избытка нейтронов. В частности, формула (6.31) обеспечивает качественное понимание поведения сдвигов уровней у пар Не— Не и — и, обсуждавшееся в предыдущем разделе. Она также объясняет систематическое изменение длин рассеяния на рис. 6.6 при изменении N - 2. [c.215] Отсюда следует, что когерентное приближение вполне пригодно в качестве первого приближения для р-волнового пион-ядерного взаимодействия в легких элементах. [c.216] Однако когерентное приближение не работает для состояний с высшими I. В случае 55 s предсказываемый Зс1-сдвиг слишком мал — в 30 раз меньше — и даже имеет неправильный знак для 92U предсказываемый 4Г-сдвиг на два порядка меньше экспериментальной величины. Следовательно, высшие парциальные волны в пион-нуклонном взаимодействии, такие как d- и f-волны, не могут объяснять сдвиги состояний с / 1. Они обусловлены s-и р-волновыми jrN-взаимодействиями в протяженном, а не в точечном ядре, что мы сейчас и обсудим. [c.216] Вернуться к основной статье