ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Перенос тепла между одиночной частицей и средой из "тепло- и массообмен в кипящем слое" Процесс теплообмена между частицами и средой в кипящем слое, представляющем совокупность большого числа движущихся частиц, целесообразно рассматривать с теплоотдачи от одиночной частицы к среде. Этому вопросу Посвящено значительное количество теоретических и экспериментальных работ, часть которых отражает процесс теплоотдачи от неподвижной частицы к среде, а другая — охватывает вопросы, связанные с изучением влияния движения частицы на процесс теплообмена. [c.67] Клячко [66], использовав концепцию О. Рейнольдса, уточнил формулу для расчета коэффициента сопротивления шара [65]. Затем была выведена аналитическая зависимость для теплообмена от сферы к газу с использованием экспериментальных данных по теплоотдаче для цилиндров и Того факта, что точка срыва струи на цилиндре и шаре приходится на одно и то же место, а движение газа на лобовой части тела при Ке 2000 считается ламинарным. [c.67] Из приведенных выше теоретических работ следует, что расчет теплоотдачи в области отрыва затруднителен, так как возможности аналитического решения задачи о теплообмене от сферы к среде весьма ограничены. В связи с этим экспериментальное исследование теплообмена. при обтекании сферической частицы представляет большой интерес. К настоящему времени в литературе описано значительное количество экспериментальных работ, посвященных теплоотдаче от неподвижной частицы к потоку газа и жидкости и основанных на разных методах исследования [10, 25, 30, 31, 44, 61, 66, 67, 75, 76, 87, 89, 136, 187, 205, 217, 222, 227, 230, 241, 259, 266]. [c.70] Из анализа результатов исследований, представленных в табл. 1, которая составлена 3. Р. Горбйсом [40] и дополнена авторами этой книги, можно сделать следующие выводы. Подавляющее большинство экспериментальных данных получено в опытах с закрепленным гладким шаром. С этими данными согласуются резуль таты, полученные диффузионным методом. При Не=1—10 коэффициент теплоотдачи в основном про порционален Ке . Это указывает, согласно известному теоретическому анализу, на ламинарность значительной части теплового пограничного слоя, образующегося вокруг шара. Для газа в области Ке=10—100 теоретические зависимости [66] и [76] полностью подтверждаются экспериментальными данными [136] и [10]. При Ке= 100—10 000 предложенные рекомендации [14, 31, 87, 89, 187] достаточно хорошо согласуются друг с другом. [c.70] В литературе приведен также работы, посвя ценные теплообмену между средой и движущейся частицей [24, 40, 73, 89, 90, 104, 168, 176, 180, 181, 242], основные из которых перечислены в табл. 2. [c.72] При изучении табл. 1 и 2 следует отметить различие показателей степени при Ке в критериальных зависимостях, а также увеличение интенсивности переноса тепла к подвижным частицам. Это обстоятельство можно объяснить свободной ориентацией.и вращением частиц в потоке, приводящими к ранней искусственной турбулизации всего пограничного слоя у поверхности частицы. Ббльшая часть критериальных зависимостей, указанных в табл. 2, выражается в виде Ыи Ке , что свидетельствует о распространении турбулентной зоны из кормовой области на всю контактную поверхность частицы. Если от одиночной частицы перейти к конгломератам таких частиц, в которых проявляется взаимное влияние их друг на друга, механизм процесса теплообмена еще более усложняется. [c.72] Вернуться к основной статье