ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Магнитная проницаемость каналов в цепочках гранул из "Магнитно-фильтрационная очистка жидкостей и газов" Гранулированная среда, представляющая собой разветвленную магнитную цепь в виде цепочек гранул, имеет склонность к преимущественно избирательному намагничиванию — по прямым либо извилистым цепочкам - каналам сложного профиля [16, 25-28]. Следовательно, намагничиваемая гранулированная среда (рис. 1.1, а, б), образно говоря, — это своеобразный жгут каналов (рис. 1.1, в, г), пронизывающих среду вдоль направления намагничивания, а сами цепочки гранул являются элементарными проводниками магнитного потока, ответственными за намагничивание всей гранулированной среды. [c.10] Кривые намагничивания сердцевины длинной цепочки шаров (рис. [c.12] Трактовка же вопроса о форме этих трубок между шарами может быть двоякой в зависимости от того, что берется в основу их формы направление вектора индукции Ъ (ход магнитных силовых линий) или модуль этого вектора 1Й . [c.14] Что касается направления вектора индукции Д то здесь необходимо заметить следующее силовые линии, к которым вектор индукции каса-телен, при переходе из шара в шар преломляются, создавая тем самым утолщения (распор) на трубках цилиндрического канала намагничивания цепочки шаров именно между шарами (рис. 1.5, а, сплошные линии). Если воспользоваться известным законом преломления линий магнитной индукции [29], то можно найти угол преломления линий индукции при их переходе из шара в межшаровое пространство. Расчеты показьша-ют [16, 27], что для принятых /х и г/К этот угол исчисляется всего лишь единицами градусов. Значит, силовые линии выходят из предыдущего шара и входят в последующий шар практически нормально к поверхности шаров и в поровом пространстве проходят по дуге с центром, лежащим выше точки контакта шаров [16]. Ход силовых линий между соседними ферромагнитными телами (не только сферическими, но и цилиндрическими, клинообразными с различным углом клиньев) наглядно иллюстрируется классическим опытом [16] с использованием мелкодисперсного магнетита, засыпанного между намагничиваемыми телами на высоковязкую (из-за весьма интенсивного поля) подложку. [c.14] Значения Г , подсчитанные по обеим формулам, близки, особенно при г/Я 0,5, когда их различие не превышает 3-6 %. Это свидетельствует о возможности практического использования обеих формул в этом диапазоне г/Я. [c.15] Значения аГсп, подсчитанные для сердцевша канала (Г[ =0, =г) по (1.4) и (1.5), как и соответствующие /Г, близки например, при г/Я =0,5 они различаются на 1 -2 %, а при г/Я— - на величину до 10 %. Последнее свидетельствует о возможности использования более простого выражения (1.5) во всем диапазоне г/Я, вплоть до г/Я-. [c.16] При = 0 и 2 =г формулу (1.5) мсжю упростить и, использовав (1.3), записать выражение для магнитного потока Ф в сердцевине канала, т. е. [c.16] В работе [28] приведены данные о намагничивании длинной цепочки шаров радиусом К = 16,65 мм, а в работе [32] — аналогичные данные, полученные с использованием шаров радиусом К =7,5 мм, помещенных в среду таких же шаров. Для наглядности эти данные на рис. 1.6 сопоставлены с данными, получаемыми из выражения (1.6), причем в таких координатах, в которых зависимость (1.6) для Ф изображается одной прямой линией - биссектрисой прямого угла. Как видно из рисунка, экспериментальные данные (точки) согласуются с этой зависимостью (линия), выведенной на основании модели поканального намагничивания. [c.17] Вернуться к основной статье