ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Общий закон сопротивления среды из "Гидромеханические процессы химической технологии" При количественном определении гидравлических сопротивлений твердых частиц, движущихся в потоке жидкости или газа (или обтекаемых этим потоком), в первую очередь необходимо установить связь мел ду потерей кинетической энергии и режимом движения. [c.115] При ламинарном течении частица плавно обтекается потоком и энергия расходуется при этом в основном только на преодоление трения. При турбулентном течении начинают превалировать силы инерции и с увеличением скорости все большую роль играет лобовое сопротивление, зависящее от формы обтекаемой поверхности. С достижением некоторого значения числа Рейнольдса сопротивлением трения можно пренебречь и основные затраты энергии потока будут производиться на преодоление лобового сопротивления. [c.117] Таким образом, для того чтобы рассчитать значения необходимо знать Р, Wr а Шкак функции обобщенных сферических координат 0 и ф. Для Ре 0,1 на стр. ПО показано, как можно применить закон Стокса в условиях ползущих течений. [c.118] Вид этой функции для обтекания шарообразных частиц диаметром 4 на основе большого числа экспериментальных данных представлен на рис. 4-8 . [c.118] Графическую зависимость 4-S часто называют кривой Релея. [c.118] По рис. 4-8 видно, как меняется механизм переноса количества движения. [c.119] В области ползущих течений (Не 0,1) действие силы сопротивления подчиняется закону Стокса и в соответствии с аналитическим решением системы уравнений Навье — Стокса и уравнения неразрывности для шарообразных частиц коэффициент сопротивления рассчитывается по уравнению (4-18) и зависимости 24/Не соответствует прямой участок в логарифмических координатах. [c.119] Следует отметить, что в случае обтекания (или осаждения) шарообразных частпц на графике 5 = /(Ке) переход от ламинарного режима к турбулентному ие выражен так отчетливо, как при движении потоков в трубах. [c.119] Эта эмпирическая формула часто называется уравнением Аллена. [c.119] Рассмотренный закон сопротивления среды относится к свободному движению (так, например, свободное осаждение будет происходить и при наличии большого количества частиц, но при такой их концентрации в жидкости или газе, что осаждающиеся частицы не оказывают влияния друг на друга) шарообразных твердых частиц. Сопротивление реальных частиц, форма которых отличается от шара (рис. 4-9), дополнительно зависит от так называемого фактора формы или коэффициента сферичности . [c.120] Значения фактора формы для различных твердых тел приведены в табл. 4-1. [c.120] Призма (а X 3 X 2а) Призма (а X 2а X 2а) Призма (а X 2а X За) Диск Ь = г). [c.121] Для шарообразных частиц (г 5= 1) уравнение (4-54) дает значение Л = 24, и зависимость (4-53) превращается в уравнение (4-18). [c.121] Для шарообразных частиц ( з = 1) получим = 0,43. [c.121] Общий закон сопротивления среды не зависит от природы сил, вызывающих движение твердых частиц в этой среде. [c.121] Вернуться к основной статье