ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Гидродинамика псевдоожиженного слоя из "Псевдоожижение и пневмотранспорт сыпучих материалов" На рис. 2 приведен типовой график зависимости перепада давления в слое от скорости газа в свободном сечении аппарата. [c.22] В точке е, соответствующей скорости начала нсевдоожижения, потеря напора перестает зависеть от скорости псевдоожижающего потока, оставаясь при увеличении скорости вплоть до выноса слоя практически постоянной. [c.22] В зависимости от формы частиц, их удельного веса, фракционного состава и ряда других факторов график зависимости ДР = = / (и) может в большей или меньшей степени отличаться от графика, приведенного на рис. 2. [c.22] Для определения скорости начала нсевдоожижения предложен ряд экспериментальных зависимостей. Не все эти зависимости полностью учитывают всю сложность процесса нсевдоожижения полидисперсного слоя твердых частиц и не все достаточно удобны для практического применения в расчетной практике. [c.22] Лева с сотрудниками [167] проводили эксперименты по псевдоожижению песка и железного катализатора процесса Фишера-Тропша в трубах диаметром 60 и 100 мм. Псевдоожижение осуществлялось воздухом, углекислотой и гелием. [c.23] На основе этих экспериментов и применения формулы Козени для определения потери напора в слое предложена следующая формула для определения критической весовой скорости псевдоожижения С в кг м сек. [c.23] Совместное решение уравнения для определения перепада давления в псевдоожиженном слое и уравнения гидродинамического сопротивления в пористом слое проведено в работе [73 ]. В результате этого предложено уравнение для расчета критической скорости нсевдоожижения, содержащее неизвестные при расчете коэффициенты, зависящие от структурных характеристик слоя. [c.23] В связи с этим автор работы [73 предлагает определять критическую скорость из опытных данных, на основе определения удельного сопротивления при какой-либо произвольной скорости. Естественно, что такой путь разрешения данного вопроса не всегда возможен в проектной и расчетной практике. [c.23] Метод расчета критической скорости нсевдоожижения, предложенный в работе [3], основывается на эталонной зависимости коэффициента трения от критерия Рейнольдса, которую авторы получили для частиц сферической формы. Для расчета требуется знание коэффициента формы частиц, т. е. их отклонение от идеально сферических частиц. [c.23] Уравнение (41) является обобщенным уравнением, учитывающим связь между физическими параметрами газового потока, твердого материала, порозностью слоя и размером твердых частиц. [c.24] Следовательно, эта формула учитывает физические свойства твердого материала, псевдоожижающей среды и структурные характеристики слоя твердых частиц. Если в формулу (41) подставить значение порозности, соответствующей началу нсевдоожижения, то можно определить критическую скорость нсевдоожижения. [c.24] Известны другие формулы для определения критической скорости нсевдоожижения. Коротко остановимся на них. [c.24] Ве — параметр Рейнольдса, отнесенный к среднему диаметру самой крупной фракции. [c.26] Формула (50), так же как и формула (41), действительна для всего интервала ламинарного, переходного и турбулентного режимов обтекания. [c.26] На рис. 3 приведены графики уравнения (41) при порозностях 0,4, 0,45, и 0,5. Точками обозначены значения параметров Рейнольдса рассчитанные по уравнениям (48) и (51) при соответствующих значениях порозности и параметров Архимеда. [c.26] Совпадение значений параметра Ке1, рассчитанных по формулам (41) и (51), вполне удовлетворительное. Несколько большее отклонение у параметров Ке, рассчитанных по формуле (48). Однако и оно невелико. [c.26] Автор [36 ] отмечает хорошее совпадение формулы (52) с экспериментальными данными работ [169, 185]. [c.26] Интересно отметить формальное сходство математического построения уравнений (41), (50) и (52). [c.27] Иногда на практике может встретиться необходимость нсевдоожижения крупнозернистых кусковых материалов. Обтекание твердых частиц большого диаметра проходит в режиме развитой турбулентности и отличается от обтекания малых частиц. [c.27] Вернуться к основной статье