ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Сравнение с опытными данными для реакции первого порядка из "Псевдоожижение твёрдых частиц" Любое развитие или улучшение элементарной теории должно учитывать тот факт, что одновременно с циркуляцией ожижающего агента внутри пузыря имеется также поток газа (жидкости) через пузырь. В настоящее зре.мя взаимосвязь между этими двумя потоками можно только предполагать, поскольку экспериментальные данные относительна характера движения ожижающего агента внутри пузыря весьма скудны. [c.113] Для расчетов было принято, что непрерывная фаза, окружающая рассматриваемый объем, имеет порозность ео=0,5. [c.113] Проведенный расчет показал некоторые особенности характера движения ожижающего агента, причем наибольший интерес представляют следующие два момента. [c.114] Расчетные модели потоков ожижающего агента внутри и снаружи сферического пузыря при различных значениях и и , [85]. [c.114] Я—границы зоны пенетрации. [c.114] Одной из важнейших областей применения техники псевдоожижения является осуществление химических реакций с использование м газа, содержащего один или несколько реагирующих компонентов, для псевдоожижения слоя мелкозернистого катализатора. В дальнейшем анализируется случай, когда в реакцию первого порядка вступает один из ко.мпонентов газовой фазы в результате тесного контакта с частицами катализатора в псевдоожиженном слое. На основе работ, рассмотренных в предыдущих главах, ниже будут разработаны теоретические. модели, используе.мые в дальнейшем для расчета степени превращения при реакциях первого порядка. [c.116] В табл. 8 видна определенная закономерность изменения значений Ое, не только рассчитанных путем обработки опытных данных по различным реакционным системам, но и полученных более прямыми измерениями. Это дает дополнительные доказательства корректности предложенной модели. [c.117] Мэтис и Уотсон [69], Льюис и др. [62], Массимилла и Джонстон [66]). Были также описаны и более сложные модели, учитывающие продольную диффузию в обеих фазах (Мэй [70], Ван-Дим-тер [118]. В настоящей работе, базирующейся на описанном выше поведении пузырей, принимается, что, поскольку пузырь представляет собой дискретное образование, то диффузия ожижающего агента из пузыря наружу и обратно в пузырь невозможна. Диффузия внутр-и непрерывной фазы также, как это будет показано позднее, не оказывает существенного влияния, так что предлагаемые модели могут оказаться весьма подходящими для большинства практических случаев. [c.119] Уравнение (2.17), выражающее зависимость диаметра пузыря от степени расширения слоя, может быть получено, если из уравнений (6.1), (6.2) и (6.3) исключить NV и Vа. [c.119] Величина Q представляет собой полный объемный расход ожижающего агента, проходящего ч рез иузырь. [c.120] Поскольку принимается, что непрерывная фаза характеризуется полпым перемешиванием, то для нее материальный баланс составляется в интегральной фор.ме, т. е. для полной высоты слоя Н (площадь поперечного сечения принимается равной единице). Баланс складывается из следующих пяти составляющих. [c.120] Л—полное перемешивание [уравнение (6.9)] / —идеальное вытеснение [уравнение (6.10)]. [c.122] На рис. 37 приведена зависимость величины с от безразмерной константы скорости к в соответствии с уравнение.м (6.19) для заданны.х значений X и 1 . Сопоставление с графиком, построенным по уравнению (6.9), показывает, что модель идеального вытеснения , -как и следовало ожидать, характеризуется более высоким превращением, чем. модель полного перемещивания . Высоким значением к для обеих моделей соответствует одинаковая доля непрореагировавшего компонента с = 3е - . Этот результат также можно было предвидеть, поскольку при больших значениях к весь реагирующий компонент, поступающий в непрерывную фазу, превращается полностью независимо от того, движется ли ожижающий агент с идеальным вытеснением или с полны.м перемешиванием. [c.125] Это выражение может быть использовано для определения X, если известна величина эквивалентного диаметра пузыря для данной псевдоожиженной системы. Необходимо, однако, иметь в виду, что теория, приводящая к выражению (6.21), не имеет в настоящее время достаточного экспериментального иодтверждения. Это особенно относится , 1) к потоку д между пузырем и непрерывной фазой и 2) к определению величины кс, базирующемуся только на теоретических соображениях, поскольку никаких данных по сопротивлению газовой пленки между ядром поднимающегося пузыря и его поверхностью не имеется. Кроме того, не учитывается возможное влияние потока д на величину ка. [c.126] Вернуться к основной статье