ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Рассеяние медленных нейтронов атомными ядрами из "Квантовая механика" Вспоминая рассуждения, проведенные в 107, можно сказать, ЧТО интегральное уравнение (119,22) определяет волновую функцию соответствующую функции конечных состояний Фй и представляющую сходящуюся к центру волну. [c.569] Эффективные сечения рассеяния нейтронов на атомных ядрах определяются ядерными силами и зависят от свойств ядер и энергии относительного движения нейтрона и ядра. Точное вычисление эффективных сечений рассеяния в настоящее время невыполнимо из-за плохого знания волновых функций, определяющих основное и возбужденные состояния атомных ядер, и больших математических трудностей. Приходится прибегать к некоторым упрощениям. Одно из таких упрощений базируется на малом радиусе ( 10 см) действия ядерных сил. Область взаимодействия нейтрона с ядром практически совпадает с объемом ядра. Если обозначить наименьший радиус, при котором еще не проявляются ядерные силы, буквой R, то при энергии относительного движения n k / 2 i), соответствующей неравенству kR , в рассеянии участвуют только s-волны (/ = 0). Неравенство kR -С 1 выполняется в сравнительно широком интервале энергий (О—5 МэВ). Нейтроны таких энергий называют медленными нейтронами. [c.569] Так как функция гг ) и ее производная должны быть непрерывны, то значение ЦЕ) при г = Я полностью определяется условиями во внутренней области г Величины /о и Л яв-дяются функциями энергии относительного движения. Если Н = О, т ( = [а, 5аР = 1, а,- = О, т. е. имеется только упругое рассеяние, не сопровождающееся какими-либо реакциями. [c.570] Если бы ядро представляло абсолютно отражающую сферу радиуса / , то при г = / волновая функция обращалась бы в нуль. В этом случае Лрез = О, и сечение рассеяния определялось бы только формулой (120,12). [c.571] Фазовое смещение 6, определяемое формулой (120,14), является функцией энергии. В случае изолированного резонанса при Е Ег фазовое смещение б л 0 при приближении Е к резонансной энергии фазовое смещение б— я/2 при переходе Е через резонансное значение Ег фазовое смещение скачком изменяется до —я/2 и при дальнейшем уменьшении энергии фазовое смещение снова стремится к нулю. [c.572] Формулы (120,8), (120,13) и (120,16) называются формулами Брейта — Вигнера ялп дисперсионными формулами для изолированного резонансного уровня и /, равного нулю. [c.572] Из (120,8) и (120,16) следует, что при значении — Яг = = Г/2 эффективное сечение уменьшается в два раза по сравнению с максимальным значением следовательно, Г равно ширине резонансной кривой (изобралоющей зависимость сечения от энергии) при значении сечения, равном половине максимального. Величину Г часто называют шириной резонансного уровня. Величину Га называют частичной шириной, отвечающей упругому рассеянию нейтронов во входном канале, так как она определяет вероятность упругого рассеяния (120,16). Величину Гг называют частичной шириной, отвечающей реакции. [c.572] Вернуться к основной статье