ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Пределы существования псевдоожиженного слоя из "Основы техники псевдоожижения" В литературе имеются многочисленные указания о том, что для мелких частиц (ламинарный режим) характерен больший диапазон исевдоожиженного состояния (W max исчисляется несколькими десятками) для крупных частиц (турбулентный режим) этот диапазон значительно уже — порядка одного десятка. Так, из рис. V-10, относящегося к системе кварцевый песок — воздух [247], видно сужение диапазона псевдоожиженного состояния по мере пе-зехода к крупным частицам. На рис. V-11 318] диапазон существования псевдоожиженного слоя ограничен кривыми, выражающими зависимости безразмерных параметров, построенные ио формулам (HI. 11) и (V.9). [c.159] Зависимость (V. 25) в широком диапазоне изменения критерия Аг представлена на рис. У-12 (кривая /). [c.160] На рис. V-12 приводится также сопоставление выражений (V. 25) и (V. 25а), которое показывает, что значения точек, рассчитанных по уравнению (V. 25а), совпадают с величинами, соответствующими уравнению (V.25), хотя в переходной области они близко следуют кривой 2 на рис. V-12. Это обстоятельство, видимо, свидетельствует о том, что авторы работы [359] заложили в расчетную формулу (V. 25а) величины да, найденные по кривым псевдоожижения обратного хода (см. главу П1). [c.162] Из выражения (V. 28) следует, что в области ламинарного режима значение IFmax медленно возрастает с увеличением размеров частиц (критерием Аг), однако это пе совпадает с данными и формулами других исследователей. Наличие максимума величины Wmax при Агя 35 вряд ЛИ имеет какой-либо физический смысл. [c.162] В литературе приведены и другие предельные значения величин для.ламинарного и турбулентного режимов, в частности 76 и 10 [669], что в общем согласуется с указанными вьпие значениями. [c.163] Приведем также указание [204] о том, что диапазон псевдоожиженного состояния сужается с ростом давления. Поскольку с ростом давления увеличивается численное значение Аг, упомянутое замечание полностью соответствует приведенным выще соотношениям типа (V. 25). [c.163] Анализ приведенных формул для определения диапазона псевдоожиженного состояния обнаруживает некоторые их различия. Максимальное расхождение мел ду кривыми I и 2 (см. рис. V-12) не превышает 35 /о от значений W max, соответствующих кривой / различие между кривыми / и 5 не выходит за пределы 25—27%. Предпочтительной представляется зависимость (V. 25). которая базируется на уравнениях О. М. Тодеса, В. Д. Горошко и Р. Б. Розенбаум. Эта зависимость, видимо, наилучшим образом соответствует экспериментальным данным и дает плавное изменение li max с Аг и наиболее простое аналитическое выражение функции. [c.163] Приведенный вьпие анализ относится только к монодисперсным слоям или смесям узкого гранулометрического состава. В случае широких фракций процесс осложняется воздействием мелких частии на крупные, что приводит к уменьшению скорости полного псевдоожижения слоя. Величина на практике меньше скорости начала псевдоожижения слоя, составленного из наиболее крупных его частиц. В то же время псевдоожиженный слой удерживает мелкие частицы, препятствуя их мгновенному выносу из слоя при достаточно высоких скоростях газа. В связи с этим приведенные зависимости для определения диапазона псевдоол иженного состояния применительно к полидисперспым системам следует считать приближенными. [c.163] Повторяя эту операцию при различных значениях Аг,получим изменение Fmax в определенном интервале Аг, представленное выше на рис. У-12 в виде кривой /. [c.165] ПОСТОЯННОЙ величины 8,82 для мелких частиц (ламинарный режим) до постоянной величины 73,3 для крупных частиц (развитой турбулентный режим). При этом кривая изменения /)тах с Ьу в промежутке между этими значениямн является почти точным зеркальным отражением кривой / на рис. У-12. [c.166] На практике могут встретиться смеси, составленные из частиц одинакового (близкого) размера, но различного удельного веса. В этом случае может возникнуть вопрос о предельно допустимом отношении удельных весов Гтах = (Ymax/Ymiu)пред.. Расчет показывает, что колебания величины Гтах при переходе от ламинарного режима к развитому турбулентному весьма невелики. Если базироваться на формулах (И1. И) и (V.9), то Гтах изменяется в пределах от 77,7 до 73,3, причем на графике Гтах=/(Не) обнаруживается пологий максимум при Re IO (рис. V-15), вряд ли имеющий какой-либо физический смысл. Отмеченные колебания Гтах, видимо, являются случайными, находятся в пределах погрешности использованных формул и отражают принятый метод корреляции, т, е. конкретный вид принятых к использованию исходных интерполяционных формул (1П. П) и (V. 9). [c.166] Из рнс. V-15 можно сделать вывод, что допустимое значение Гтах весьма велико и соотношение утах/упип практически не может лимитировать процесс псевдоожижения. Дело в том, что на практике вряд ли возможен такой случай, когда при одинаковом размере частиц и допустимом отношении удельных весов более 70 легкие частицы будут вынесены из слоя прежде, чем тяжелые перейдут в псевдоожиженное состояние. [c.168] Зависимости (V. 32) и (V. 33) представлены на рис. V-I6. Легко видеть, что при неизменном удельном весе частиц кривые 1 и 2, построенные на базе соотношений (HLll) и (V.9), путем простейших преобразований можно привести к выражениям lt max = = f(Ar) и i max = /(Ly), представленным графически на рис. V-12 (кривая 1) и V-I4. [c.168] Вернуться к основной статье