ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Упругая энергия двухкомпонентного твердого раствора (континуальное приближение) из "Теория фазовых превращений и структура твердых растворов" В 38 было получено обш,ее выражение (38.22) для упругой энергии твердых растворов замеш,ения и внедрения. В нем учтено дискретное строение кристаллической решетки, упругая анизотропия среды и произвольный характер деформации, создаваемой каждым примесным атомом. Выражение (38.26) правильно описывает упругую энергию системы при любых распределениях примесных атомов, в том числе и при распределениях, характерные масштабы неоднородности /о в которых суш ественно больше, чем параметр кристаллической решетки а. В последнем случае дискретное строение криста.ллической решетки несуш,ественно сказывается па величине упругой энергии, и она может быть выражена чере.ч макроскопические константы континуального приближения и Uii(p) (поправки будут иметь порядок а/гд). [c.343] Первое слагаемое в (41.2) связано с полем сил изображения и описывает дальыодейстпующее взаимодействие, которое полностью определяется суммарными числами Л, N2, Л р,. . . [c.344] Таким образом, энергия упругого взаимодействия, связанного с неоднородным распределением концентрации в кубическом кристалле, определяется выражением (41.9). Формула (41.9) отличается от той, которая следует из континуальной теории концентрационных напряжений [257, 32, 33], построенной по аналогии с теорией температурных напряжений. Энергия взаимодействия, полученная в рамках континуальной теории концентрационных напряжений, не содержит слагаемого (Ь (ы)), под знаком суммы (см., например, [32, 33]). Причина этого расхождения заключена в следующем. При чисто континуальном подходе к теории концентрационных напряжений [257, 32, 33] нельзя учесть тот весьма существенный факт, что в одной точке кристалла не может быть больше одного примесного атома. Это обстоятельство автоматически учитывалось при выводе формулы (41.9) выражение (41.9), по существу, было получено в результате предельного перехода в последнем слагаемом (38.26), которое ответственно за парное взаимодействие отдельных примесных атомов. [c.346] Вернуться к основной статье