ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Влияние ионно-авуковых колебаний на электронные потоки в ненао термической плазме из "Введение в кинетическую теорию газов" Отсюда следует неравенство N V 1, означающее, что радиус дебаевского экранирования значительно превышает среднее расстояние между частицами. Поэтому интересующие нас эффекты обусловлены взаимодействием большого числа частиц и в связи с этилг такие эффекты часто называют коллективными. [c.233] Сила Лоренца Ра определяется впешпими электрическим Е и магнитным В полями, а также самосогласоваппым электрическим полем, обусловленным кулоновским взаимодействием частиц В нашем изложении мы полностью опустим эффекты, связанные с вихревым самосогласованным полем токов плазмы, которое не может быть рассмотрено при учете лишь кулоновского взаимодействия ). [c.233] Поскольку частица в плазме вызывает ее поляризацию, то можно говорить о следующей интерпретации формулы (54.4). Первое слагаемое правой части формулы (54.4) соответствует произведению вероятностей состояния частицы а и состояния облака поляризации плазмы, созданного частицей Ь. Аналогично, второе слагаемое содержит произведение вероятности состояния частицы Ь на вероятность состояния облака поляризации плазмы, созданного частицей а. Наконец, последнее слагаемое представляет собой сумму вероятностей состояний всех остальных частиц плазмы, умноженных на вероятности облаков поляризации, созданных частицами а и Ь. [c.234] Очевидно, что условные вероятности Раь, так же как и парная корреляционная функция, являются величинами первого порядка малости. При этом последнее слагаемое правой части (54,4) становится существенно лишь для расстояний между частицами, немалыми по сравнению с радиусом экранирования. [c.234] Тогда уравнение (54.2) принимает вид /. [c.235] Интегро-дифференциальное уравнение (54,7) получено с той же точностью, что и уравнение для парной корреляционной функции (54.2). Однако оно оказывается значительно более простым, в свяли с чем его можно использовать для решения целого ряда задач кинетической теории газа заряженных частиц. Некоторые из таких задач мы нвже и рассмотрим. [c.235] Отметим, что использующаяся при получепии формулы (55.7) операция деления на е (кь , /с) имеет смысл лишь тогда, когда эта величина не обращается в нуль. [c.237] Такой интеграл столкновений был получен Балеску [31, Ленар-дом [4] и для слабых отклонений от термодинамического равновесия Константиновым и Перелем [5] (вывод квантового интеграла столкновений см. [6]). Сравнение полученного результата с интегралом столкновений Ландау покапывает, что п формуле (55.14) учитывается тот факт, что поле движущегося заряда в пла.чме отличается от кулоновского поля, а соответствующее отличие определяется диэлектрической проницаемостью, характеризующей динамическую поляризуемость плазмы. [c.239] В изотермической плазме с равными температурами электронов и ионов могут распространяться лишь электронные ленгмюров-ские колебания. Фазовая скорость ы/А таких волн велика по сравнению с тепловой скоростью электронов. Это означает, что оказывается относительно весьма малым число частиц, для которых выполнено условие эффекта Черенкова ы = и которые, как это следует иа формулы (55.13), лишь и могут взаимодействовать с плазменными колебаниями. Поэтому в случае изотермической плазмы вклад взаимодействия с волнами, описываемый интегралом столкновений (55.13), оказывается сравнительно очень малым [7, 8] (см. также [38]). [c.240] Поскольку наиболее существенное проявление взаимодействий с ионным звуком связано с электронной компонентой плазмы, то мы поставим перед собой задачу выявить влияние такого взаимодействия на неравновесные электронные потоки в неиаотермиче-ской плазме [10 — 13). [c.244] В таблице приведены результаты численного вычисления функций I, К, g, а также для сравнения приведснызначенияфункций Т н К, полученные с помощью асимптотических формул (57.21) и (57.27). [c.249] Вернуться к основной статье