ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Модель на основе ансамбля шаров (внешняя задача) из "Аппараты со стационарным зернистым слоем" ТОКИ ЖИДКОСТИ все время соединяются и разъединяются. Однако и в этой более сложной модели не учитываются тупиковые поры, т. е. участки с застойными зонами , куда основной поток почти не проникает и не соприкасается с твердой поверхностью. На наличие же подобных застойных зон указывают некоторые особенности диффузионных явлений в зернистом слое, которые будут обсуждены в гл. III. [c.39] Поскольку течение в зернистом слое представляет смешанную гидродинамическую задачу, то целесообразно рассмотреть подход к ней и со стороны противоположного предельного случая внешней задачи — обтекания системы шаров. Для очень разреженных систем при а = 1 — е С 1, как указывалось выше, такой подход был намечен уже Смолуховским [16]. В последующем был предложен ряд других моделей [28—30], пригодных для расчета течения в концентрированных системах вплоть до насыпанного зернистого слоя при а 0,6. [c.39] Как правило, при таком подходе удобнее обратить задачу, т. е. жидкость в целом считать неподвижной, а ансамбль шаров — движущимся с постоянной скоростью сквозь жидкость в противоположном направлении. При этом становится возможным с единой точки зрения описывать как течение жидкости сквозь неподвижный или псевдоожиженный слой, так и реальное стесненное оседание концентрированных суспензий. [c.39] ТО в интервале 0,3 е 0,6 оно отличается от единицы в среднем лишь на 7%, хотя само значение /(е) изменяется от 232 до 18, т. е. более, чем в 10 раз. [c.41] Таким образом, капиллярная и шаровая модели дают зависимости для определения перепада давления в потоке, пронизывающем изотропный зернистый слой шаров, достаточно удовлетворительно совпадающие друг с другом и с экспериментальными данными. Существенное расхождение наблюдается лишь в нереальном предельном случае е- 1, когда /(е)- 1, а дробь в (II. 39) обращается в бесконечность. Это обусловлено тем, что в шаровой модели определяющим размером, на котором сосредоточен основной градиент скорости у поверхности, при е 1 является диаметр самого шара 1. Для капиллярной же модели определяющим размером является гидравлический радиус норового канала Гг = э/4 = е /6(1 — е), который стремится к бесконечности при е- 1, когда шары расходятся на бесконечное расстояние. [c.41] Вернуться к основной статье