ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Давление насыщенного пара из "Неразрушающий контроль Т4" Двустороннее заполнение тупикового капилляра. Благодаря тепловому движению некоторая часть молекул на поверхности жидкости имеет достаточно большие скорости, чтобы преодолеть силы когезии (п. 3.2), удерживающие молекулы в жидкости, и покидает жидкость. Это явление называют испарением. В результате столкновений молекулы пара могут снова оказаться вблизи поверхности жидкости и проникнуть вглубь. Таким образом, молекулы все время вылетают из жидкости и вновь возвращаются в нее. Если вылетает больше молекул, чем возвращается обратно, жидкость испаряется. Если, наоборот, вьшетает меньшее число молекул, чем возвращается, происходит конденсация пара. В том случае, когда жидкость покидает столько же молекул, сколько возвращается, устанавливается равновесие между паром и жидкостью. Пар в этом случае называют насыщенным. [c.602] Давление насыщенного пара при неизменной температуре является постоянной величиной. В табл. 3.2 приведены значения давления насыщенного пара для некоторых веществ при = 20 °С. [c.602] Для раствора давление насыщенного пара складывается из давлений насыщенных паров компонентов раствора с учетом их концентрации и определяется законом Рауля. [c.602] Следует иметь в виду, что вблизи искривленной поверхности жидкости мениска давление насыщенного пара отличается от давления вблизи плоской поверхности и зависит от кривизны поверхности. На рис. 3.6 показано явление переконден-сации пара с мениска левого на мениск правый, где радиус меньше. Одновременно происходит пленочное перетекание по стенке капилляра жидкости слева направо благодаря пленочному пристеночному адсорбционному слою. В результате мениски сольются и тупиковый капилляр полностью заполнится дефектоскопической жидкостью. [c.602] Капиллярное давление увеличивается с увеличением смачиваемости и уменьщением радиуса капилляра. [c.603] Из формулы видно, что время, необходимое для прохождения пенетрантом через сквозную трещину, связано с толщиной стенки I, в которой возникла трещина, квадратичной зависимостью оно тем меньше, чем меньше вязкость и больше смачиваемость. Ориентировочная кривая 1 зависимости / от I показана на рис. 3.8. Следует иметь в виду, что при заполнении пенетрантом реальной трещины отмеченные закономерности сохраняются лишь при условии одновременного касания пенетрантом всего периметра трещины и ее равномерной ширины. Невыполнение этих условий вызывает нарушение соотношения (3.7), однако влияние отмеченных физических свойств пенетранта на время пропитки сохраняется. [c.604] Величина рк Ра, поэтому глубина заполнения, рассчитанная по этой формуле, составляет не более 10 % полной глубины капилляра. [c.604] Приведенное выше рассмотрение заполнения тупиковой щели с непараллельными стенками (хорошо имитирующей реальные трещины) или конического капилляра (имитирующего поры) более сложно, чем капилляров постоянного сечения. Уменьшение поперечного сечения по мере заполнения вызывает увеличение капиллярного давления, но еще быстрее уменьшается объем, заполненный сжатым воздухом, поэтому глубина заполнения такого капилляра (при одинаковом размере устья) меньше, чем капилляра постоянного сечения. [c.604] Кинетика движения смачивающей жидкости в тупиковом капилляре определяется формулой (3.7) лишь в начале процесса заполнения. В дальнейшем при приближении / к / скорость процесса заполнения замедляется, асимптотически приближаясь к нулю (кривая 2 на рис. 3.8). [c.605] Вернуться к основной статье