ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Постулаты квантовой механики из "Квантовая химия" Как и в любой дедуктивной науке, формальное развитие квантовой механики основано на некоторых фундаментальных постулатах. Эти постулаты не настолько самоочевидны, как многие другие научные постулаты однако оии считаются правильными, поскольку теории, опирающиеся на них, приводят к результатам, которые согласуются с экспериментом. Эти постулаты являются краеугольными камнями математической модели, используемой для описания химии па атомном и молекулярном уровнях. [c.24] Первый постулат квантовой механики заключается в том, что любая система может существовать только в особых состояниях [собственных состояниях) и что каждое такое состояние характеризуется определенной волновой функщ1ей (собственной функцией) в рамках щредингеровского подхода или вектором состояния (собственным вектором) в рамках гейзенберговского подхода. Хотя химики чаще всего имеют в виду энергетические состояния, вообще говоря, состояние можно определить для любой наблюдаемой величины. В самом деле, полное описание состояния требует задания всех совместных друг с другом (т. е. коммутирующих) переменных. На практике совершенно достаточно обращаться с не полностью определенными состояниями системы, как если бы они были ее истинными состояниями. Это имеет смысл, когда указывают наблюдаемые величины, относящиеся к рассматриваемому эксперименту, как, например, в спектроскопических экспериментах, где состояния характеризуются только энергией. Однако всегда следует отдавать себе отчет в том, что подобное определение состояния является неполным. [c.24] Второй постулат имеет отношение к наблюдаемым величинам. Каждой наблюдаемой величине соответствует оператор в представлении Шредингера или матрица в представлении Гейзенберга (эти матрицы сами могут рассматриваться как построенные из оператора и набора базисных функций или базисных векторов). Еслн операторы или матрицы коммутируют, го волновую функцию, или вектор состояния, можно построить таким образом, что она окажется одновременно собственной функцией или собственным вектором всех коммутирующих наблюдаемых величин. [c.24] Вернуться к основной статье