ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Фотовозбуждение из "Неорганические люминофоры" Поскольку часть поглощаемой люминофором энергии превращается в тепло, постольку величина энергетического выхода характеризует полноту преобразования энергии возбуждения в энергию люминесценции. Наибольший выход следует ожидать в том случае, когда энергия поглощается непосредственно самим центром люминесценции. Если же энергия поглощается основным веществом, например в случае рекомбинационных люминофоров, то при этом образуются электроны и дырки, которые при перемещении по решетке могут захватываться ловушками. Это, а также оезызлучательная рекомбинация дырок с электронами, приводит к уменьшению энергетического выхода. [c.12] Кроме энергетического выхода, для характеристики эффективности трансформации поглощенной люминофором энергии возбуждения введено понятие квантового выхода. [c.12] Квантовый выход люминесценции характеристических люминофоров в пределах длин волн, соответствующих полосе поглощения, не зависит от длины волны возбуждающего света (рис. 1.9, кривая 1). Этого нельзя сказать о рекомбинационных люминофорах (рис. 1.9, кривые 2 и 3) для самоактивированного люминофора 2пЗ (кривая 2) в области основной полосы поглощения выход постоянен в области поглощения центров он возрастает и затем уменьшается. При активации гпЗ медью (кривая 8) появляется второй максимум. [c.13] Зависимость выхода люминесценции от интенсивности возбуждающего света (рис. 1.10) связана, по-видимому, с соотношением между количеством ионизованных центров при данной интенсивности возбуждающего света и числом глубоких ловушек. Например, при малой интенсивности возбуждающего света число ионизованных центров меньше или сравнимо с числом ловушек, их действие становится заметнее и приводит к уменьшению выхода. [c.13] В 1947 г. Вавилов указал, что при возбуждении квантами с высокой энергией можно получить квантовый выход больше 1. Впоследствии это было подтверждено экспериментально [23, 24]. Кроме того, оказалось, что генерация одним фотоном нескольких электронно-дырочных пар приводит к излучению нескольких квантов с меньшей энергией. Это явление получило название фотонного умножения. Для люминофоров 2п8 -Си и 2пЗ Мп оно начинается в области 11 эВ. Для люминофора 2пЗ Мп абсолютный квантовый выход при энергии возбуждения 21,2 эВ достигает 3. Фотонное умножение наблюдается у люминофоров, для которых возможна эффективная передача Энергии от основы к центрам люмннесценцин и малые приповерхностные потери Энергии. [c.13] Вернуться к основной статье