ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Уравнение эффективной диффузии из "Массообменные процессы химической технологии" Здесь Оэ имеет смысл суммарной массопроводности реального капиллярно-пористого тела — см. уравнение молекулярной диффузии Фика (1.17). Величина градиента массосодержания целевого компонента (концентрации) в уравнении (1.60) считается пропорциональной парциальному (при наличии инертной среды) или общему давлению. [c.39] Коэффициент эффективной диффузии Вд зависит не только от физико-химических свойств перемещающейся среды, температуры и общего давления, как это было с обычным коэффициентом молекулярной диффузии в газах, но в значительной степени от вида капиллярно-пористой структуры тела, что подтверждается характером зависимости элементарных видов переноса массы от размеров капилляров. [c.40] Коэффициент эффективной диффузии в капиллярно-пористом теле Оа в общем случае может изменять свое значение в процессе нестационарного массообмена вследствие меняющегося соотноще-ния между интенсивностями отдельных видов элементарных переносов массы при изменении количества целевого компонента внутри капиллярно-пористой структуры. [c.40] Разница между уравнениями (1.62) и (1.21) заключается в том, что смысл коэффициента эффективной диффузии Оэ в уравнении для пористого тела более сложен, чем простое понятие коэффициента молекулярной диффузии О в уравнении конвективной диффузии. [c.40] Различные типы граничных условий в общем виде обсуждались выше. [c.40] Условия первого рода являются предельным случаем условий третьего рода при 3 оо. [c.41] Если рассматривать процесс внешней массоотдачи детально, то физически более корректным является совместное рассмотрение концентрационных полей как внутри твердого тела, так и в потоке, прилегающем к поверхности тела. При этом на поверхности должны формулироваться граничные условия четвертого рода. Однако трудности теоретического анализа задачи в такой общей постановке не позволяют использовать полученные в настоящее время результаты [9] в практике технологического расчета массообменных аппаратов, поэтому граничное условие третьего рода (1.64) является пока основным при расчете конвективного массообмена. При этом коэффициент массоотдачи считается известной величиной, вычисленной либо теоретически, либо по опытным данным. [c.41] Приведем здесь результаты решения задачи об эволюции нестационарных полей концентрации целевого компонента в телах трех классических форм при граничных условиях третьего рода. [c.41] Решения (1.66), (1.68), (1.69), (1.71), (1.72) и (1.74) справедливы для равномерного распределения целевого компонента в начальный момент времени. [c.42] При произвольном начальном распределении концентрации в твердом теле представленные решения усложняются [10]. [c.42] Если наружное диффузионное сопротивление переносу отсутствует, то граничные условия третьего рода переходят в условия первого рода при Bi- -oo. Характеристические уравнения (1.67), (1.70) и (1.73) при этом упрощаются соответственно до sin j, = О, Jq(ii) = О, вновь sin (J, = О, и спектры собственных чисел задач изменяются. Решения (1.66) (1.68), (1.69), (1.71), (1.72) и (1.74) упрощаются. [c.42] Для тел, форма которых является комбинацией форм простейших тел (ограниченные цилиндры, прямоугольные параллелепипеды и т. д.), решение диффузионной задачи является произведением решений для исходных тел. [c.42] Когда коэффициент эффективной диффузии нельзя считать постоянным, а также для тел существенно неправильной формы аналитические методы решения диффузионных задач становятся невозможными и применяются численные методы с использованием ЭВМ. [c.43] Вернуться к основной статье