ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Теплообмен при больших скоростях из "Теория тепло- и массообмена" Для случая, когда поверхность О находится при температуре /ь о бусловленной охлаждением, и движущаяся поверхность 1 адиабатна к потоку тепла, расчет дает разность температур trQ—1, которая теперь является темюературой восстановления поверхности 1 минус t и есть такая же величина, как и полученная в предыдущем расчете. Эта геометрия почти точно напоминает условия в подшипнике, в котором стержень, образующий движущуюся поверхность, не охлаждается, в то время как наружная часть. подшипника, соответствующая поверхности О, поддерживается путем охлаждения при постоянной температуре. Уравнение (10-2) можно применить для вычисления разности температур между стержнем и наружной поверхностью подшипника. В действительности условия в подшипнике более сложны, особенно из-за ограниченной длины подшипника, которая вызывает теплопроводность в аксиальном направлении. [c.321] Это уравнение выражает закон, который мы сможем применять вообще для любого высокоскоростного потока. Тепловой поток на поверхности, ограничивающей высокоскоростной поток, может быть вычислен по формуле, которая является аправедливой для низких скоростей, когда разность температур, определяющая поток тепла, введена надлежащим образом, а именно как разность между температурой восстановления поверхности и ее действительной температурой. [c.322] Для потока Кетте тенлоперенос на любой поверхности находится из обычного уравнения теплопроводности через пластину [см. уравнение (1-6)] с условием, что вместо разности температур между двумя поверхностями и 2 берется упомянутая разность между температурой восстановления и действительной температурой поверхности пластины, которую мы рассматриваем. [c.322] Поле скоростей совпадает с полем для низких скоростей потока до тех пор, пока свойства рассматриваются как постоянные. Решение задачи нахождения температурного поля в пограничном слое было впервые получено Г. Польхаузеном [Л. 141]. [c.322] Сравнение последних двух уравнений снова указывает а следующее правило тепловой пото-к в высокоскоростном пограничном слое находится из того же соотношения, что и тепловой поток в пизкоскоростном пограничном слое, за исключением того, что температурный потенциал, определяющий тепловой поток для большой скорости, есть разность между действительной температурой стенки и ее температурой восстановлания. [c.325] Влияние этого процесса может быть хорошо проиллюстрировано следующим примером. [c.326] Хотя поперечное сечение трубы постоянно, скорость будет возрастать по направлению потока, потому что происходит снижение плотности, связанное с падением давления. Поэтому в таком типе потока энтальпия уменьшается по направлению потока и согласно зависимости i = pt температура уменьшается. [c.326] Вернуться к основной статье