ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Два основных начала термодинамики из "Справочник по физико-техническим основам криогенетики Издание 3" Различают два состояния термомеханической системы 1) стандартные условия термодинамики, когда рассматривается система с постоянным количеством вещества, ограниченная замкнутой поверхностью и находящаяся под равномерно распределенным внешним давлением, 2) так называемую поточную систему, когда имеется установившийся во времени поток вещества в закрытых каналах с характерным для потока неравномерным распределением давления . [c.20] В инженерной практике почти всегда приходится иметь дело со вторым случаем — поточной системой. [c.20] В приложении к теплоте Q и механической работе I, представляющим собой меру перехода энергии (параметры процесса), имеем (при измерении этих величин в единицах разных систем) Q=AL, где А — тепловой эквивалент механической работы, равный 860 ккал/(кВт-ч) или 632,3 ккал/(л. с-ч). [c.21] В единицах СИ теплота и механическая работа измеряются в джоулях, следовательно, Q=L. [c.21] Вырабатываемая или затрачиваемая энергия (работа, теплота) в секунду называется мощностью. [c.21] Соотношения между различными единицами работы и мощности см. в разд. 1. [c.21] Собственная энергия тела Е в общем случае состоит из двух частей внешней энергии, равной сумме кинетической энергии Ош /2 и потенциальной Ок, и внутренней энергии и. Здесь хю — скорость движения тела и /гт — высота над уровнем моря. [c.21] Работа, производимая телом (расширение), считается положительной работа, воспринимаемая телом (сжатие), — отри-дательной. Теплота, подводимая к телу, считается положительной отводимая от тела — отрицательной. [c.21] Тепловая функция, или энтальпия, Н = и -р (соответственно в удельных б личинах к=и- -ру). [c.21] Уравнение (2.13) имеет сходную структуру с (2.10), только для поточной системы энтальпия /г заменяет собой внутреннюю энергию и. [c.22] Уравнения (2.11), (2.15) и (2.16) имеют для техники большое значение. [c.22] Второе начало термодинамики и энтропия. Теплота может производить работу только в том случае, если температурный уровень этой теплоты выше температуры окружающей среды, и наоборот, теплота с более низкого температурного уровня может быть перенесена, на более высокий температурный уровень только при затрате работы. Всякая замкнутая система стремится к равновесному состоянию, причем энтропия системы стремится к максимуму. [c.22] Энтропия 3, так же как и внутренняя энергия, — функция состояния, поэтому ее изменение зависит только от начального и конечного состояния системы. [c.22] Для естественного самопроизвольного процесса йд/Т (1з для искусственного процесса (1д1Т йз для любого обратимого процесса (1д/Т===(18. [c.22] Эти уравнения называются скими тождествами. [c.22] В статистической физ трактуется как величина, прс логарифму термодинамическ состояния тела 5 = й1п стоянная Больцмана. Из это) вытекает, что энтропия обла аддитивности 5=51-)-52. [c.22] Теорема Нернста. При абсолютного нуля все части ческого тела должны находи шем квантовом состоянии. О1 реализовано лишь единстве картиной, поэтому 1 =1 и СлеДовательно, при любой энтропия может иметь тольк ные значения. [c.22] Для определения нео( зависимость Ср от температу жением температуры к aб oJ теплоемкость всех тел подчи с=аТ . При Г- -О теплоемкс также стремятся к О (о теп, низкой температуре см. 2. [c.22] Вернуться к основной статье