ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Уравнение дингера из "Физическая химия Издание 2 1979" Частота колебаний V связана с их периодом уравнением уТ=1. Ордината точки Ро равна Л51пф. За (с точка Р) — проекция точки Ро — опишет угол, равный ф= о/. Если отложить на оси ох путь, пройденный точкой Ро, на оси оу — величину Лз1п в/, то получим синусоиду. Величина г]) периодически изменяется вдоль прямой ох (рис. 17,6). [c.153] Исследование решений уравнений типа (VI.21) и (VI.22) оказало, что функции вида г1з [х, у, г, 1) можно разделить на ронзведение двух функций так, что = (х, у, г,) ц I). При том одна из функций (ц) зависит от времени, а другая (я] ) от ремени не зависит, а изменяется только при изменении координат. [c.155] Рассмотрим волновые функции координат. Может показаться гранным, что движение электрона нсследуется вне зависимости г времени. Представление о волновом процессе, естественно, вязано с представлением о распространении некоторого состоя-ня в пространстве и времени. Однако нетрудно воспроизвести ак называемые стоячие волны. Для этого достаточно привязать стене веревку и встряхнуть ее конец. Между закрепленными онцами веревки образуются стоячие элны, в которых распределение пуч-остей и узлов (рис. 18) от времени г зависит. Именно таков характер аснределения вероятности при двн- ении электрона вокруг ядра, п потому использование волновых урав-ений, не содержащих времени, впол-е целесообразно. [c.155] функция Лз1п/Пф является одним из его возможных решений уравнения (VI.30). Математическое исследование приводит к дополнительным условиям, налагаемым на решение. Следует выбрать такие функции, которые являются непрерывными, однозначными, обращаются в нуль на бесконечности (т. е. ири стремлении г к бесконечности) и удовлетворяют условиям нормировки. [c.158] Вернуться к основной статье