ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Температурный пограничный слой на продольно обтекаемой пластинке из "Ламинарный пограничный слой" Настоящая глава посвящена вопросу о тепло- и массопереносе в стационарном ламинарном пограничном слое при малых скоростях. Как будет показано в конце главы, с математической стороны ре-щения задач о теплопереносе и массопереносе полностью совпадают. Поэтому в настоящем и последующих семи параграфах будут рассмотрены сначала тепловые задачи. Использование полученных результатов для расчета диффузии вещества в пограничном слое составит предмет последних двух параграфов. В этой главе мы ограничимся лищь случаем настолько малого перепада температуры в потоке, что можно пренебречь влиянием этого перепада на плотность, вязкость и теплопроводность жидкости. Более общие допущения будут приняты в следующих главах, где рассматривается газовый поток больших скоростей. [c.280] Это же уравнение применяется и при решении задач о свободном осесимметричном пограничном слое в струях и следе за телом. [c.281] Наряду с гидродинамическим пограничным слоем, определяемым как область, где продольная скорость изменяется от нулевого значения на поверхности тела до значения, соответствующего внешнему потенциальному потоку, возникает понятие о температурном (его иногда называют тепловым) пограничном слое, в котором температура изменяется от температуры поверхности тела, одинаковой или переменной вдоль поверхности тела, до температуры внешнего потока. [c.281] Обозначим через температуру пластинки и будем считать ее одинаковой вдоль всей поверхности пластинки, а через — температуру набегающего потока. [c.281] Первые два уравнения системы (9.3) при граничных условиях (9.4) автономны и соответствуют гидродинамической задаче Блазиуса о пограничном слое в изотермическом потоке ( 4). [c.281] Приведенная в 4 таблица ср, ср, ср может быть легко пересчитана на новый аргумент и функцию. [c.282] В общем случае (о 1) распределение в(т]) в температурном пограничном слое отличается от распределения и(т]) в гидродинамическом слое. Для обычных газов о сравнительно мало отличается от единицы и разница между кривыми в(r ) и u(r ) невелика. Для жидкостей о изменяется в широких пределах (о 1 для вязких масел, глицерина о С 1 для жидких металлов) и разница становится весьма заметной. На рис. 61 приведены кривые распределения 6 (7 ) для нескольких знамений о, подтверждающие сказанное кривая а = 1 представляет одновременно и распределение безразмерной скорости и/С/со. [c.283] Обратим внимание на один отчетливо выраженный на графике факт. [c.283] Толщина температурного пограничного слоя (в том условном смысле, как это было принято ранее) возрастает с уменьшением числа Прандтля о, с овпадая с толщиной гидродинамического слоя только при а—1. При о 1 температурный слой тоньше гидродинамического при о 1, наоборот, гидродинамический слой толще температурного. [c.283] Для газов такое приближение вполне допустимо, так как в интервале 0,6 o i разница между точным (9.12) и приближенным (9.14) значениями /(о) не превосходит 1,5%. [c.284] Вернуться к основной статье