ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Молекулярная теория оптических свойств из "Колебательные спектры и симметрия кристаллов" Одна из теорий, которая правильно описывает многие оптические свойства материальной среды, основана на том, что молекулы или кристаллы представляются в виде совокупности гармонических осцилляторов. Следует различать по крайней мере два типа таких осцилляторов один соответствует движению электронов, другой — движению ядер (или, точнее, ядер и электронов внутренних оболочек, образующих остов атомов). Собственные частоты шо ядерных осцилляторов намного (скажем, в 10 или 100 раз) меньше частот колебаний электронных осцилляторов. На этой разнице основано приближение Борна — Оппенгеймера (гл. 3, 1). [c.147] Составные части атома — электроны и ядра — электрически заряжены, и их колебания, вообще говоря, создают в молекулах или кристаллах электрические дипольные моменты, которые в первом приближении синусоидально изменяются во времени. [c.147] Следовательно, каждое из колебаний сопровождается электромагнитным излучением. Потеря энергии в виде излучения приводит к экспоненциальному затуханию колебаний осциллятора. [c.148] Вторичные волны распространяются по иным направлениям, нежели направление распространения падающей волны, давая рассеянное излучение, которое в случае описанного выше механизма имеет ту же частоту, что и возбуждающее излучение ре-леевское рассеяние). Они интерферируют с возбуждающей волной в направлении ее распространения, в результате чего скорость распространения v меньше скорости с в пустоте (величина я = с/у называется показателем преломления). [c.149] Энергия, необходимая для поддержания вынужденных молекулярных колебаний, берется от первичной волны, и поэтому амплитуда последней уменьшается по мере ее проникновения в среду. Этот эффект особенно заметен, когда частота ю близка к о. или, как говорят, вблизи от резонанса здесь происходит селективное поглощение падающего излучения, если оно допускается структурой молекулы (гл. 9). [c.149] Далее мы покажем, каким образом все изложенное выще можно распространить на кристаллы и как в рассмотрение вступают упругие волны. Сначала мы ограничимся кубическими кристаллами. [c.150] Вернуться к основной статье