ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Расчёты полей, созданных пространственными зарядами Вольтамперная характеристика диода из "Электроника" При стационарном режиме плотность отрицательного заряда в каждой данной точке поля должна быть постоянной во времени, а плотность электронного тока должна быть постоянной во времени я одинаковой на всех расстояниях х от катода. Поэтому г мы должны принимать в уравнении (39,6) за постоянную величину. [c.135] Формула (39,10) носит название закона трёх вторых . Она известна также под названием .закона Ленгмюра . [c.136] Здесь г обэзначает электронный ток с единицы длины катода. Такой же ток проходит через боковую поверхность любого соосного с катодом цилиндра высотой в 1 см. [c.136] Рассмотрим решение уравнения (39,13), данное в виде ряда в 1923 году профессором Московского государственного университета Сергеем Анатолиевичем Богуславским как для случая, когда внутренний цилиндр радиуса в рассматриваемой нами конфигурации электродов является катодом, а внешний цилиндр радиуса /-а--анодом, как это обычно имеет место в цилиндрическом диоде, так и для случая, когда катодом, испускающим электроны, служит внешний цилиндр, а анодом —внутренний. Начнём с первого из только что указанных случаев. [c.137] Подставив это решение в (39,19), определим а , а , и т. д. путём сравнения коэффициентов при соответствующих степенях 7 а правой и левой частях. [c.138] Формулы (39,10) и (39,29) справедливы липхь для средней части характеристики. При малых сильно сказывается начальная скорость электронов характеристика идёт выше, чем следует из этих формул в частности, при 1/ =0 значение 1фО. При больших f/a избытка электронов у катода нет все электроны, эмиттируемые катодом, идут на анод величина анодного тока равна току насыш ения. [c.141] В случае электронной лампы с катодом в виде нити, нагреваемой током накала, насыщение наступает не одновременно для различных точек нити вследствие падения потенциала вдоль нити, и переход от следующей закону трёх вторых средней части характеристики к прямой насыщения имеет вид постепенного загиба кривой. [c.141] Посмотрим, к чему приводит отказ от первого из упрощающих задачу условий. Допустим, что электроны, покидающие катод, имеют некоторые конечные начальные скорости, распределённые по Максвеллу. При потенциале анода ниже потенциала насыщения не все электроны, покидающие катод, долетают до анода. Наличие отрицательного пространственного заряда приводит к тому, что около катода имеется поле, замедляющее движение электронов и возвращающее часть из них к катоду. [c.141] Здесь х —координата плоскости минимального потенциала, а х— координата данной точки поля. [c.142] Этот ряд применим только к точкам, для которых. г х . [c.143] Чтобы найти значения и для подстановки в формулы (39,37) и (39,38), необходимо знать плотность полного тока термоэлектронной эмиссии катода или, другими словами, плотность тока насыщения диода. [c.144] Формула (39,38) не даёт непосредственно вольтамперную характеристику плоского диода, но позволяет построить эту характеристику по отдельным точкам. Для этого необходимо задаться наперёд рядом последовательных значений для г и, подставив эти значения в (39,43) и (39,44), найти 7 и соответствующие каждому значению г. Затем подставить эти значения в (39,38) и найти отсюда соответствующие 1/ . [c.144] Вернуться к основной статье