ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Теория самосогласованного поля из "Флуктуационная теория фазовых переходов Изд.2" Считается, что остальные коэффициенты вблизи кривой перехода не обращаются в нуль. Обращение же в нуль Jкoэффициeнтa Ь при а = О возможно лишь в изолированной точке. [c.30] В критической точке по-прежнему а — 0. Для термодинамической устойчивости необходимо, чтобы одновременно и с = 0. Это означает, что критические точки такой системы являются изолированными в плоскости V — Т. Область термодинамической устойчивости системы с фо — О ограничена неравенством а 0. Теория критической точки, основанная на разложении (4.4), принадлежит Гиббсу. [c.30] Равновесное значение термодинамического потенциала 1Р(фо) получим, подставляя (4.5) в (4.1). Таким же образом находим равновесное значение любых функций Л (ф). -По известным термодинамическим формулам из Р( ро) ползгчаем термодинамические свойства системы. [c.30] При 1ъФ() это уравнение не имеет решения фо = 0. [c.31] Другими словами, если Л = О, параметр порядка отличен от нуля при любых V ж Т. Фазовый переход при кФО происходит. Исследуем решение уравнения (4.7). При а 0 в слабых полях к . [c.31] Мы получили известный закон Кюри, выведенный перво-лачально для восприимчивости ферромагнетиков вблизи точки Кюри. [c.32] Величину Ге == принято называть радиусом корреляции. [c.33] Флуктуационные поправки к термодинамическим величинам в сверхпроводнике становятся существенными при чрезвычайно малых 1т1 10 , пока недоступных для эксперимента. Эта область может быть увеличена за счет введения примесей. [c.35] Если равновесие осуществляется при заданных температуре Т и объеме V, то Г ф по определению есть свободная энергия в (неравновесном) состоянии с заданным ф(х). Вероятность W можно получить из полного распределения Гиббса интегрированием по всем остальным степеням свободы. После этого можно найти и Р ф , как —T aW. Разумеется, величина Р ф) является функцией Уж Т. [c.35] Сравнивая флуктуационную добавку к теплоемкости со скачком, предсказываемым теорией Ландау, вновь приходим к критерию Гинзбурга. [c.36] Вернемся к связи между симметрией и фазовым пе реходом второго рода. В сущности, фазовый переход второго рода — это плавный переход графика Р(7, Т, ф) от крйвой с одним минимумом к кривой с двумя эквивалентными минимумами. Симметрия дает нам гарантию эквивалентности минимумов. Разумеется, не исключена возможность появления еще двух минимумов с ф= 0 (фазовый переход первого рода) раньше, чем произойдет фазовый переход второго рода. [c.36] Классическим примером является критическая точка жидкость — пар. Симметрия жидкости и пара, во всяком случае, вдали от точки перехода одинакова. Однако если соотношения (4.32) выполнены, то вблизи точки перехода (критической точки) приближенно возникает симметрия ф.—ф тем точнее, Чем меньше расстояние до критической точки. По этому критические свойства системы всегда связаны с нарушением симметрии. [c.37] Вернуться к основной статье