ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Эффект конечного размера ядра из "Пионы и ядра" До этого момента обсуждение предполагало точечность ядра, расположенного в центре пионного атома. Следуя Эриксону и др. Eri son et at., 1969) мы теперь обратимся к характерным эффектам конечности размера распределения ядерной плотности. Из конечности размера ядра сразу же следует, что угловые моменты пион-нуклонных и пион-ядерных парциальных волн уже больше не совпадают s- и р-волновые яN-взaимoдeй твия теперь дают вклад также в парциальные пион-ядерные волны с высшими I. [c.216] Отметим сначала, что в этом приближении dEni-o зависит только от s-волнового параметра 1 s-сдвиги и ширины не зависят от р-волнового jrN-взаимодействия. [c.218] Здесь Ьй = ( + т /М)Ьо и 1 = (1 + т /Л/)йь / ) — средняя величина обратного относительного расстояния между двумя нуклонами в ядре. Последний член 5Ло представляет собой поправку на движение нуклонов. Как и в случае дейтрона, здесь заслуживает внимания тот факт, что главная часть члена с двукратным рассеянием происходит от процесса перезарядки. [c.219] Согласие с экспериментом — удивительно хорошее с точки зрения простоты этого подхода. Отклонения от предела статических нуклонов должны вызывать дополнительные поправки на связь для легких ядер. Ожидается, что эти эффекты будут малы механизм подавления, знакомый нам из раздела 4.4 для дейтрона, с систематическими сокращениями в сумме членов однократного и двукратного рассеяний должен иметь место и для других легких ядер. Существуют также дополнительные дисперсные поправки, связанные с поглощением пиона. [c.220] Вернуться к основной статье