ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Внутренние напряжения и форма изолированного когерентного включения из "Теория фазовых превращений и структура твердых растворов" Этот же порядок имеет и интеграл (23.6). [c.207] Все результаты, полученные выше, справедливы в том случае, когда можно пренебречь вкладом поверхностной знергии. Роль поверхностной знергии будет заключаться в том, что она препятствует раскатыванию включения в бесконечно тонкую и бесконечно протяженную пластинку. В общем случае, как уже указывалось в 21, форма включения определяется конкуренцией дтежду знергией упругих искажений, которая минимальна для бесконечно тонкой и бесконечно протяженной пластины, и энергией поверхностного натяжения, которая, наоборот, минимальна для включения равноосной формы. [c.209] Выясним пределы применимости предположения о том, что форма включения определяется, в основном, из условия минимума упругой знергии. [c.209] В случае, когда зародыш критического размера имеет характерный размер Ь, удовлетворяющий неравенству (23.126), включения должны иметь пластинчатую форму на всех этапах фазового превращения. При сравнении теории с экспериментом следует, однако, иметь в виду, что в ходе фазового превращения может происходить нарушение когерентности, которое заключается в образовании систем дислокаций несоответствия, действие которых, как уже упоминалось в начале главы, эквивалентно эффекту увеличения поверхностного натяжения при одновременном уменьшении величины деформации е . [c.211] Таким обраэом, нарушение когерентности решеток включения и матрицы должно приводить к нарушению неравенства (23.126) и, следовательно, к переходу от пластинчатых к равноосным формам включений. [c.211] Остановимся теперь более подробно на происхождении объемного члена г (по)У в энергии внутренних напряжений, связанной с образованием пластинчатого включения. Мы покажем, что объемная энергия обусловлена только однородной упругой деформацией включения, необходимой для когерентного сопряжения включения и недеформированной матрицы в плоскости габитуса. [c.211] Оценка (23.23) показывает, что характерное значение напряжений в матрице есть величина первого порядка малости относительно BIL и ею можно пренебречь в асимптотическом случае D/L O. [c.213] Последнее утверждение является довольно очевидным. Силы, необходимые для растяжения асиматотически тонкого включения до нужного совпадения плоскостей сопряжения, также асимптотически малы. Поэтому они создают асимптотически малые напряжения в матрице, уравновешивающие эти силы. [c.213] Так как матрица находится в недеформированном и ненапряженном состоянии, то основное предположение о равенстве модулей упругости включения и матрицы, которое легло в основу изложенной выше теории внутренних напряжений, оказывается излишним. Все результаты, полученные для пластины, оказываются справедливыми и при различных модулях, так как при вычислении объемной энергии Ед = V25(n(,)F в величину В пд) входят модули упругости только включения. [c.213] Возвращаясь к дисторсии (23.14), заметим, что она определяет геометрию перестройки кристаллической решетки когерентного пластинчатого включения. Дисторсия позволяет найти две основные структурные характеристики — параметры кристаллической решетки и ориентационные соотношения. [c.214] Напоминаем, что направление вектора р определяет направление оси поворота, а абсолютное значение вектора р есть величина угла поворота, выраженного в радианах. [c.215] Вернуться к основной статье