ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Уравнения движения вязких жидкостей и газов из "Тепло- и массообмен Теплотехнический эксперимент" Уравнения (1.21) справедливы для ламинарного движения жидкости или газа, но полагают, что они справедливы также для турбулентного движения, если под скоростью и(их, иу. Иг) понимать актуальную (местную мгновенную) скорость. [c.19] Если на данной линии тока как на оси построить элементарную трубку тока (рис. 1.8), то уравнение (1.28) можно считать справедливым для сечений I и 2. [c.21] Величины типа Хц = —pu uj, входящие в уравнение Рейнольдса, называются турбулентными напряжениями. Связь между ними и скоростями деформаций устанавливается на основе гипотез, составляющих основу полуэмпирических теорий турбулентности (см. п. 1.9.1). [c.21] Уравнения Эйлера. Идеальная, т. е. лишенная вязкости, жидкость служит одной из моделей реальной жидкости или газа. Пренебрежение вязкостью приводит к существенному упрощению уравнений движения- и позволяет в ряде случаев получить эффективные решения, методы расчета и конечные формулы. [c.21] Величины гт(1=г,г...) называются кон. стантами или масштабами подобия, а связи типа фд —преобразованием подобия. [c.24] Здесь Ь, V, Р, р, Т — соответственно длина, скорость, массовая сила, давление и время, характерные для данной задачи. [c.24] Указанные необходимые условия являются также и достаточными для всех случаев, для которых доказана теорема существования и единственности решения дифференциальных уравнений движения вязкой жидкости. [c.24] Числа подобия, составленные из параметров. заданных в условиях однозначности, называют критериями подобия. [c.24] Пример 1. Требуется рассчитать гидродинамические параметры модели некоторого теплотехнического устройотва с напорным режимов течения (без образования свободных поверхностей) при изаестных параметрах натурного объекта. [c.24] Пример 2. Требуется рассчитать гидродинамические параметры течения, в котором существенную роль играют гравитационные силы и силы вязкости (например, стекание слоя вязкой жидкости по наклонной поверхности). [c.25] В случае квадратичного сопротивления расчет модели выполняется по закону Рг = = 1(1ет. Значения масштабов для этого случая см. в табл. 1.5. [c.25] Геометрическая интерпретация уравнения Бернулли (1.45) дана на рис. МО. [c.26] Ламинарный режим Гладкостенный тур булентный режим. [c.26] Для промышленных труб, в которых шероховатость неравномерна, в качестве ее характеристики применяется эквизалентная абсолютная шероховатость Д, значения которой для некоторых типов труб приведены в табл. 1.6 [4]. Графическая зависимость X от Не для таких труб, обобщенная по результатам многих исследований (главным образом ВТИ), представлена на рис. 1.12 (ламинарный режим не показан). [c.26] Более подробные таблицы значений эквивалентных шероховатостей приведены в [20]. [c.26] Примечание. В числителе приведены пределы изменения Д, в знаменателе — гго средние значения. [c.28] Наиболее употребительные расчетные формулы для коэффициента X см. в табл. 1.7. Там же указаны ориентировочные границы применимости каждой из формул. [c.28] Разрушение ламинарного режима в трубе и переход к турбулентному происходят при достижении критического значения числа Рейнольдса. Для круглых труб это значение составляет приблизительно 2300. При КесКенр наблюдается устойчивый ламинарный режим при Не Кекр возможно появление турбулентности, но не исключено и сохранение ламинарного режима, который, однако, является неустойчивым. [c.31] Вернуться к основной статье